Магнитный способ измерения термодинамической температуры в энергетических единицах

Изобретение относится к способам измерения температуры в энергетических единицах. В качестве датчика температуры используют контейнеры, заполненные коллоидным раствором однодоменных ферромагнитных наночастиц. Между контейнерами, а также у боковой поверхности одного из них располагают датчики ЯМР. Указанные контейнеры помещают в постоянное магнитное поле. Далее на основании полученных с помощью датчиков ЯМР значений частот f1и f2 ядерного магнитного резонанса вычисляют значения намагниченности М и намагниченности насыщения Мнас. Дополнительно воздействуя на коллоидный раствор радиочастотным магнитным полем, определяют резонансную частоту этого поля Fpeз, при которой происходит уменьшение намагниченности М. Температуру коллоидного раствора в энергетических единицах определяют по формуле T=hFpeзM/3Мнас, где h - постоянная Планка. Техническим результатом изобретения является обеспечение возможности измерения температуры в энергетических единицах без использования реперной точки термодинамической температурной шкалы.

 

Изобретение предназначается для измерения температуры в джоулях без сравнения с температурой тройной точки воды. Оно может быть использовано в метрологии для уточнения реперных точек практической термодинамической температурной шкалы, а также в различных областях науки и техники для создания термометрической аппаратуры.

Известен способ измерения термодинамической температуры, основанный на измерении намагниченности М дисперсии однодоменных ферромагнитных наночастиц, связанной с температурой Т законом Ланжевена: , в котором намагниченность М для заданного образца суспензии определяется намагниченностью насыщения Мнас, и функцией Ланжевена от параметра Ланжевена , где В - магнитная индукция внутри образца суспензии, Р - магнитный момент наночастицы, к - постоянная Больцмана. Установив образец в термостат с температурой тройной точки воды То=273, 16 К, измеряем намагниченность М=Мо и значение индукции В=Во. Поместив затем образец в точку с неизвестной температурой Тизм, меняем магнитную индукцию В до значения В1, при котором намагниченность М равна Мо, и измеряем установленное значение магнитной индукции B1. Равенство намагниченностей при температурах То и Тизм означает равенство параметров Ланжевена (PBo/To)=(PB1изм), поэтому неизвестная температура Тизм=To(B1/Bo). Недостаток способа в том, что температура определяется в кельвинах с использованием реперной точки термодинамической температурной шкалы - тройной точки воды То. Способ можно принять за аналог (А.И. Жерновой. Патент №2528031, 2014 г.).

Известен магнитный способ измерения термодинамической температуры, основанный на измерении намагниченности М дисперсии однодоменных ферромагнитных наночастиц и индукции магнитного поля В внутри дисперсии, определении магнитной восприимчивости χ=(Мµо/В), связанной с температурой Т законом Кюри: χ=(С/Т). Поместив образец дисперсии в термостат с температурой Т, равной температуре тройной точки воды То=273,16 К, и измерив при этой температуре магнитную восприимчивость χо, определяем константу Кюри С=χоТо, а затем, поместив этот же образец в точку с неизвестной температурой Тизм и измерив при этой температуре магнитную восприимчивость χизм, находим эту неизвестную температуру по формуле Тизм=(С/χизм). Недостаток способа в том, что температура определяется в кельвинах с использованием реперной точки термодинамической температурной шкалы - тройной точки воды То. Способ можно принять за прототип (А.И. Жерновой. Патент №2452940, 2012 г.).

В предлагаемом способе для измерения неизвестной температуры Т в единицах энергии без использования реперной точки термодинамической температурной шкалы измеряется намагниченность М находящегося при этой температуре образца дисперсии однодоменных ферромагнитных наночастиц. Значение намагниченности связано с температурой Т в джоулях формулой Ланжевена:

где - параметр Ланжевена, зависящий от магнитного момента наночастицы Р и магнитной индукции внутри дисперсии В. Первым делом в слабом магнитном поле, при индукции В=В1, удовлетворяющей условию РВ1<<Т, измеряется намагниченность Мнач на начальном участке кривой намагничивания, затем, при большей индукции В=В2, удовлетворяющей условию РВ2>>Т, непосредственно или экстраполяцией определяется намагниченность насыщения Мнас. Начальная намагниченность удовлетворяет закону Кюри: МначнасРВ1/3T.

Из закона Кюри можно определить температуру:

В выражении (1) значения В1, Мнач получены в результате измерений, значение Мнас можно получить, измерив М при большой напряженности внешнего магнитного поля или определив экстраполяцией, однако для определения температуры образца Т нужно знать магнитный момент наночастцы Р. С этой целью, не меняя индукцию постоянного магнитного поля B1, в которой находятся наночастицы, на образец действуют электромагнитным полем с меняющейся частотой F и вектором магнитной индукции, направленным нормально индукции постоянного магнитного поля В1. Когда при изменении частоты F она проходит значение Fpeз, удовлетворяющее условию магнитного резонанса PB1=hFpeз (h - постоянная Планка), происходит насыщение намагниченности М, что можно зафиксировать по ее уменьшению. Измерив частоту Fpeз, можно найти магнитный момент наночастиц P=hFpeз/B1. Подставив найденное значение Р в (1), получаем выражение для определения термодинамической температуры в джоулях без использования реперной температуры тройной точки воды:

T=hFpeзMнac/3M1.

Доказательство осуществимости предлагаемого способа

В качестве термометрического вещества можно использовать коллоидный раствор в воде наночастиц магнетита, стабилизированный олеиновой кислотой, с концентрацией порядка одного объемного %. Чувствительным элементом (датчиком температуры) являются заполненные термометрическим веществом два цилиндрических контейнера диаметром 20 и высотой 40 мм, расположенные рядом на расстоянии 3 мм друг от друга во внешнем магнитном поле, напряженность которого можно менять. Между контейнерами и у боковой поверхности одного из них расположены датчики ЯМР 1 и 2 для измерения в них частот ядерного магнитного резонанса протонов f1 и f2. Намагниченность в единицах А/м определяется формулой M=(f1-f2)/β, где β=53,4 - гиромагнитное отношение протонов в единицах Гцм/А. Индукция магнитного поля внутри чувствительного элемента определяется формулой B=f/δ, где δ=4,25*107 - гиромагнитное отношение протонов в единицах Гц/Тл. Подобное устройство описано в аналоге и прототипе. На этом устройстве, измеряя частоты f1 в датчике 1 и f2 в датчике 2, можно определять намагниченности М, Мнас и индукцию магнитного поля В. Для нахождения на этом же устройстве магнитного момента наночастиц Р предлагается использовать магнитный резонанс наночастиц. Для этого на содержащийся в контейнерах первичного преобразователя коллоидный раствор наночастиц, имеющих магнитные моменты Р, воздействуют кроме постоянного магнитного поля с индукцией В слабым переменным магнитным полем с частотой F. Постоянное магнитное поле вызывает ориентацию магнитных моментов Р параллельно индукции В, приводя к появлению в образце намагниченности М. Если частота переменного поля F имеет резонансное значение Fpeз, удовлетворяющее условию магнитного резонанса 2PB=hFрез, то под его воздействием магнитные моменты наночастиц Р меняют свою ориентацию относительно направления индукции В, в результате чего происходит явление насыщения (уменьшение намагниченности наночастиц М), которое можно непосредственно зарегистрировать по уменьшению различия резонансных частот f1 и f2 в датчиках 1, 2, расположенных, как описывалось выше, вблизи контейнеров первичного преобразователя. (Явление насыщения намагниченности протонов, используемое для измерения магнитных полей, подробно описано, например, в книге А.И. Жернового «Измерение магнитных полей методом нутации», Ленинград, Энергия, 1979 г.)

Способ измерения термодинамической температуры путем измерения намагниченности М и намагниченности насыщения Мнас дисперсии однодоменных ферромагнитных наночастиц, отличающийся тем, что на дисперсию действуют переменным магнитным полем и измеряют резонансную частоту этого поля Fpeз, при которой происходит уменьшение намагниченности М, температура определяется по формуле Т=hFрезМ/3Мнас, где h - постоянная Планка.



 

Похожие патенты:

Изобретение относится к области испытательной и измерительной техники, а именно к способам определения теплового действия объекта испытаний (ОИ). Способ определения теплового действия объекта испытания характеризуется тем, что на пункте управления испытаниями (ПУИ) устанавливают информационный датчик, имеющий геодезическую привязку к системе пространственных координат испытательной площадки (ИП), устанавливают на ОИ маяк, включают маяк ОИ и измерители температуры, имеющие приемо-передающую антенну, соединенные каждый с матрицей n датчиков температуры, расположенных в каждой ИТ, принимают информационным датчиком сигналы от маяка ОИ и измерителей температуры, обрабатывают поступившие сигналы, определяют пространственные координаты ОИ и измерителей температуры на ИП, сохраняют координаты ОИ и измерителей температуры в памяти ЭВМ, убирают маяк с ОИ, производят подрыв ОИ, измеряют максимальную температуру, изменение температуры во времени и тепловой импульс в каждой измерительной точке, профиль теплового поля в измерительной точке, обрабатывают результаты измерений и записывают параметры теплового поля в каждой измерительной точке в блок памяти ЭВМ, формируют в автоматизированном режиме документ испытания.

Изобретение относится к области пирометрии и касается способа дистанционного измерения температуры. В среду для измерения ее температуры помещают светоизлучающий прибор (светодиод или лазер).

Изобретение относится к измерительной технике и может быть использовано для исследования биологических объектов. Приемное устройство радиометра включает в себя по меньшей мере один радиометр (83) и установочный модуль (824) для фиксации радиометра (83).

Настоящее изобретение относится к детектору микроволнового излучения для измерения внутренней температуры образца белковосодержащего вещества, например мяса. Заявлено устройство тепловой обработки, предназначенное для тепловой обработки белковосодержащих пищевых продуктов (3) и включающее детектор (1) микроволнового излучения для измерения внутренней температуры белковосодержащего пищевого продукта (3), средство перемещения для транспортировки продуктов (3) через устройство в направлении перемещения (y-направление), так что продукты (3) проходят под неподвижным детектором (1), и средства воздействия на тепловую обработку, управляемые по сигналу детектора (1).

Изобретение относится к области определения физических параметров пластовых флюидов и может быть использовано в промышленных и научно-исследовательских лабораториях для определения температуры кристаллизации парафинов в нефти.
Изобретение относится к области термометрии и может быть использовано для дистанционного измерения локальной температуры внутри вещества или живого организма. .

Изобретение относится к области измерительной техники и может быть использовано в приборостроении и машиностроении для измерения физических величин (температуры, давления, деформации).

Изобретение относится к области биотехнологии, биохимии и технической микробиологии и может быть использовано в длительных непрерывных и периодических процессах при строгом поддержании массы культуральной жидкости.

Изобретение относится к измерительной технике и может быть использовано в системах температурного/теплового контроля в качестве термореле, сигнализаторов в системах пожарной сигнализации предприятий, жилых помещений, железнодорожного и автомобильного транспорта; терморегуляторов в установках термостатирования объектов различного назначения, включая биологические; датчиков перегрева жидкости и пара в радиаторах водяного охлаждения, в масляных рубашках охлаждения трансформаторов, в теплообменниках, в паровых котлах; термодатчиков для контроля технологических процессов и в других областях техники.

Изобретение относится к машиностроению, в частности к индикаторам перегрева, выполненным в виде шайбы, отображающим изменение температуры вращательных частей механизмов.

Изобретении относится к области измерительной техники и может быть предназначено для исследования степени термического повреждения предметов и материалов путем анализа интенсивности отраженного (коэффициент отражения) и остаточного люминесцентного излучения. Устройство содержит излучатели различной длины волны и вида излучения, приемник светового излучения, генератор сигналов с возможностью работы в импульсном режиме и режиме постоянного тока, а также устройство для анализа результатов, в качестве которого применен осциллограф. Причем генератор сигналов в режиме постоянного тока способствует поочередному включению излучателей разной длины волны и вида излучения для обеспечения фиксации интенсивности отраженного сигнала, а в импульсном режиме работы генератор сигналов обеспечивает поочередное включение излучателей разной длины волны и вида излучения для определения пиков и интенсивности остаточной люминесценции. Технический результат - повышение точности и достоверности определения степени термического повреждения материала, наличии, принадлежности и вида вещества, что позволяет установить место первоначального возникновения горения на объекте. 1 з.п. ф-лы, 1 ил.
Изобретение относится к области геофизики и может быть полезным в процессе комплексной интерпретации данных сейсморазведки и электроразведки при поисках месторождений углеводородов на шельфе. Предлагаемый способ использует каждый раз полученные результаты как нулевое приближение. Причем сейсморазведке придается основная роль в структурных построениях, а электроразведке - в использовании прямых показателей присутствия залежи углеводородов. Сейсморазведка должна иметь предпочтение при структурных и погоризонтных построениях, а прямые показатели присутствия углеводородов находятся в результатах электроразведки. Это требование заложено в предлагаемом способе. Наиболее эффективно изобретение может быть использовано при поисках месторождений углеводородов на шельфе при проведении совместных поисков сейсморазведкой и электроразведкой на одних и тех же площадях и/или профилях. Технический результат – повышение точности получаемых данных за счет применения зависимости между двумя методами, выраженной в дополнении результатов одного метода другим, и получение не противоречащих друг другу результатов.

Изобретение относится к измерительной технике и может быть использовано для определения исправности бурового оборудования. Описывается система и способ определения исправности бурового оборудования. Способ включает тепловой анализ по меньшей мере части одного из элементов бурового оборудования с помощью тепловизора, способного воспринимать инфракрасный свет для определения температуры анализируемой части элемента бурового оборудования. Температура анализируемой части бурового оборудования может использоваться для определения исправности элемента бурового оборудования. Технический результат – повышение точности и достоверности определения исправности нефтепромыслового оборудования. 2 н. и 18 з.п. ф-лы, 7 ил.

Изобретение относится к области оптических измерений и касается оптического квантового термометра. Термометр включает в себя генератор низкой частоты (НЧ), конденсатор, катушку электромагнита, помещенный в катушку активный материал в виде кристалла карбида кремния, содержащий по меньшей мере один спиновый центр на основе вакансии кремния с возбужденным квадруплетным спиновым состоянием S=3/2, источник постоянного тока, синхронный детектор, блок управления, лазер и фотоприемник. Лазер излучает в ближней инфракрасной области и оптически связан с активным материалом через полупрозрачное зеркало, зеркало и объектив. Фотоприемник оптически соединен с активным материалом через объектив, зеркало, полупрозрачное зеркало и светофильтр. Генератор НЧ через конденсатор соединен с катушкой электромагнита, к которой подключен также выход источника постоянного тока. Технический результат заключается в упрощении устройства и обеспечении возможности работы в полосе прозрачности биологических объектов без использования излучения сверхвысокой частоты. 4 з.п. ф-лы, 5 ил.

Изобретение относится к области измерительной техники и касается способа измерения температуры. Способ включает в себя предварительное построение экспериментальной градуировочной кривой зависимости от температуры величины магнитного поля в точке антипересечения уровней (АПУ) энергии спиновых центров с возбужденным квадруплетным спиновым состоянием S=3/2, содержащихся в кристалле карбида кремния. Затем на поверхность кристалла помещают исследуемый образец и измеряют интенсивность люминесценции спиновых центров с возбужденным квадруплетным спиновым состоянием S=3/2 при различной величине постоянного магнитного поля. В области изменения интенсивности люминесценции снимают кривую зависимости изменения интенсивности люминесценции от величины постоянного магнитного поля и определяют по точке АПУ энергии спиновых центров величину магнитного поля. По найденной величине магнитного поля с помощью градуировочной кривой определяют температуру в точке поверхности исследуемого образца, соответствующей точке фокуса лазерного излучения. Технический результат заключается в упрощении способа и повышении точности измерений. 4 з.п. ф-лы, 7 ил.

Изобретение относится к измерительной технике, а именно к микроволновым радиометрам, и может использоваться в дистанционном зондировании Земли, медицине, поиске радиотепловых аномалий и т.д. Заявлен нулевой радиометр, содержащий антенну, первый и второй высокочастотные переключатели, последовательно соединенные импульсный усилитель, фильтр высоких частот, синхронный фильтр низких частот, компаратор, блок управления, первый, второй и третий выходы которого подключены соответственно к управляющим входам синхронного фильтра низких частот, первого и второго высокочастотных переключателей, а четвертый выход является выходной шиной радиометра, общая шина которого соединена со вторым входом компаратора, термостатированную плату, на которой установлен и находится с ней в тепловом контакте первый высокочастотный переключатель. В радиометр дополнительно введены установленная на термостатированной плате и находящаяся с ней в непосредственном тепловом контакте согласованная нагрузка, соединенная с первым входом первого высокочастотного переключателя, второй и третий входы которого подключены соответственно к высокочастотному короткозамыкателю и антенне, а выход через первый высокочастотный усилитель соединен с входом второго высокочастотного переключателя, первый и второй выходы которого через первый и второй полосно-пропускающие фильтры соответственно соединены с первым и вторым входами третьего высокочастотного переключателя, выход которого через последовательно соединенные второй высокочастотный усилитель и квадратичный детектор подключен к входу импульсного усилителя, причем управляющие входы второго и третьего высокочастотных переключателей объединены вместе. Технический результат - упрощение входной измерительной части нулевого радиометра при сохранении преимуществ нулевого метода измерений, упрощение конструкции, снижение массогабаритных параметров и увеличение надежности. 4 ил.

Изобретение относится к области термометрии и может быть использовано при тепловых испытаниях печей, применяемых для высокотемпературных обработок материалов, например карбонизации, для определения температурных полей внутри печи. Предложен способ определения температурного поля в области пространства рабочего объема печи при нагреве, заключающийся в том, что в область пространства рабочего объема печи помещают датчик температурного поля разового использования и создают подлежащее определению температурное поле, воздействующее на датчик температурного поля. После прекращения воздействия температурного поля на датчик температурного поля определяют характеристики датчика температурного поля, зафиксированные элементами датчика под воздействием температурного поля. Определяют температуру в области пространства расположения элементов датчика, а по значениям температуры и значениям координат точек определения температуры в области пространства рабочего объема печи судят о распределении температурного поля в рабочем объеме печи. Причем датчик температурного поля, выполненный в виде гибкой электропроводящей нити на основе углерода, состоящей из элементов, образующих единое целое в составе нити и фиксирующих максимальную температуру в области пространства их расположения из диапазона температур создаваемого температурного поля, размещают в области пространства рабочего объема печи с последующим заполнением рабочего объема печи химически инертной к датчику средой. Температуру создаваемого температурного поля задают в диапазоне от 600 до 3000°C и определяют значения электрического сопротивления по длине датчика в выбранных точках, соответствующих точкам с координатами точек определения температурного поля в области пространства рабочего объема печи, с точностью по длине от 0,4 мкм. Определяют значения температур в выбранных точках по длине датчика путем сравнения полученных результатов электрического сопротивления датчика с предварительно построенной градуировочной кривой зависимости электрического сопротивления датчика от температуры и на основе определенных ранее значений температур в выбранных точках и координат этих точек, соответствующих координатам точек определения температурного поля в области пространства рабочего объема печи, определяют температурное поле в области пространства рабочего объема печи с точностью по температуре до 0,267×10-7°C. Технический результат - повышение точности измерения температурного поля. 8 табл., 16 ил.

Изобретение относится к области термометрии и может быть использовано при тепловых испытаниях печей, применяемых для высокотемпературных обработок материалов, например графитации, для определения температурных полей внутри печи. Заявлен датчик измерения температурного поля в точках пространства расположения элементов датчика разового использования для высокотемпературных печей со средой, химически инертной по отношению к датчику измерения температурного поля, состоящий из элементов, фиксирующих температуру в области пространства, где они расположены, меняющий свое состояние в процессе нагрева температуры температурного поля. Причем датчик измерения температурного поля выполнен в виде гибкой электропроводящей нити на основе углерода из полиакрилонитрила, состоящей из элементов, образующих единое целое в составе нити, меняющий свое физико-химическое состояние под действием температурного поля, фиксирующий максимальную температуру температурного поля от 1500 до 3000°C в области пространства определения температурного поля в точках пространства с координатами вдоль расположения нити с точностью по длине от 0,4 мкм. Технический результат - повышение температурной границы определения температурного поля до 3000°C за счет использования гибкой электропроводящей нити на основе углерода, полученной из полиакрилонитрила, при одновременном повышении точности измерения температурного поля в малых объемах и возможности определения температурного поля в точках пространства с координатами вдоль расположения нити с точностью по длине от 0,4 мкм, а также с точностью по температуре до . 3 табл., 8 ил.

Изобретение относится к области термометрии и может быть использовано при тепловых испытаниях печей, применяемых для высокотемпературных обработок материалов, например карбонизации и графитации, для определения температурных полей внутри печи. Предложен датчик измерения температурного поля в точках пространства расположения элементов датчика разового использования для высокотемпературных печей со средой, химически инертной по отношению к датчику измерения температурного поля, состоящий из элементов, фиксирующих температуру в области пространства, где они расположены, меняющий свое состояние в процессе нагрева температуры температурного поля с температурой от 600°C. При этом датчик измерения температурного поля выполнен в виде гибкой электропроводящей нити на основе углерода из полиоксадиазола, состоящей из элементов, образующих единое целое в составе нити, меняющий свое физико-химическое состояние под действием температурного поля, фиксирующий максимальную температуру температурного поля от 600°C до 2300°C в области пространства определения температурного поля в точках с координатами вдоль расположения нити с точностью по длине от 0,4 мкм. Технический результат - повышение температурной границы определения температурного поля до 2300°C за счет использования гибкой электропроводящей нити на основе углерода, полученной из полиоксадиазола, при одновременном повышении точности измерения температурного поля в малых объемах и труднодоступных местах за счет гибкости нити на основе полиоксадиазола и возможности определения температурного поля в точках пространства с координатами вдоль расположения нити с точностью по длине от 0,4 мкм, а также с точностью по температуре до 0,311⋅10-7°C. 11 ил., 6 табл.

Изобретение относится к способу звукоизоляции оборудования со средствами широкополосного шумоглушения. Способ заключается в том, что звукоизолирующее ограждение устанавливают на перекрытии здания на виброизолирующих опорах, выполненных из упругого материала. Облицовывают его с внутренней стороны звукопоглощающим элементом. Ограждение выполняют в форме прямоугольного параллелепипеда с вырезом в его нижней грани под основание технологического оборудования. Основание технологического оборудования устанавливают на виброизолирующих опорах. Опоры базируют на перекрытии здания. Между основанием технологического оборудования и вырезом в нижней грани прямоугольного параллелепипеда выполняют зазор для исключения передачи вибраций от технологического оборудования к звукоизолирующему ограждению. В ограждении выполняют вентиляционные каналы для устранения перегрева оборудования. Внутренние стенки вентиляционных каналов обрабатывают звукопоглощающим материалом и акустически прозрачным материалом типа «повиден». Звукопоглощающий элемент закрепляют на внутренней поверхности звукоизолирующего ограждения и выполняют его в виде гладкой (14) и перфорированной (15) поверхностей, между которыми размещают многослойную звукопоглощающую конструкцию. Расчет требуемой звукоизоляции кожуха, как негерметичного ограждения, проводят по следующей зависимости: где Rкож.тр - требуемая звукоизоляция кожуха, дБ;Rsi - средняя звукоизоляция сплошной части ограждений i-го кожуха, дБ; - реверберационный коэффициент звукопоглощения внутри i-го кожуха,где αo - реверберационный коэффициент звукопоглощения для ограждений без звукопоглощающего материала;αм - реверберационный коэффициент звукопоглощения звукопоглощающего материала;∑Sм - площадь нанесения звукопоглощающего материала, м2;τi - энергетический коэффициент прохождения звука через глушитель технологического отверстия (для простого отверстия без глушителя шума τi=1);∑Soi - суммарная площадь технологических отверстий для i-го кожуха машины, м2;∑Si - суммарная площадь сплошной части ограждения, м2. Многослойную звукопоглощающую конструкцию звукопоглощающего элемента выполняют с резонансными вставками и располагают в гладких призматических поверхностях (18) сплошных участков (16) и посредством резонансных отверстий (23) и (24), выполняющих функции горловин резонаторов «Гельмгольца», их соединяют со слоем, выполненным из вспененного звукопоглощающего материала. Частотную полосу гашения звуковой энергии многослойной звукопоглощающей конструкции определяют диаметром и количеством резонансных отверстий (23) и (24). Обеспечивается повышение эффективности глушения шума. 2 ил.

Изобретение относится к способам измерения температуры в энергетических единицах. В качестве датчика температуры используют контейнеры, заполненные коллоидным раствором однодоменных ферромагнитных наночастиц. Между контейнерами, а также у боковой поверхности одного из них располагают датчики ЯМР. Указанные контейнеры помещают в постоянное магнитное поле. Далее на основании полученных с помощью датчиков ЯМР значений частот f1и f2 ядерного магнитного резонанса вычисляют значения намагниченности М и намагниченности насыщения Мнас. Дополнительно воздействуя на коллоидный раствор радиочастотным магнитным полем, определяют резонансную частоту этого поля Fpeз, при которой происходит уменьшение намагниченности М. Температуру коллоидного раствора в энергетических единицах определяют по формуле ThFpeзM3Мнас, где h - постоянная Планка. Техническим результатом изобретения является обеспечение возможности измерения температуры в энергетических единицах без использования реперной точки термодинамической температурной шкалы.

Наверх