Устройство для функционального преобразования постоянных напряжений

 

№ 129742

Класс 21е, 27вз

42d 10

СССР

ОПИСАНИЕ ИЗОБРЕТЕНИЯ

К АВТОРСКОМУ СВИДЕТЕЛЬСТВУ

Подписные группы Л 95, 166

В, С. Мельников

УСТРОЙСТВО ДЛЯ ФУНКЦИОНАЛЬНОГО ПРЕОБРАЗОВАНИЯ

ПОСТОЯННЫХ НАПРЯЖЕНИЙ ПО ФОРМУЛЕ

ГЕОМЕТРИЧЕСКОГО СУММИРОВАНИЯ

Заявлено 30 октября 1959 г. за ¹ 642589!26 в Комитет по делам изобретений и открытий при Совете Министров СССР

Опубликовано в «Бюллетене изсбретений>: ¹ 13 за 1960 г.

В некоторых случаях практики радиоприема и измерительной техники встречается необходимость в сложении постоянных напряжений но формуле геометрического суммирования, т. е.

Е = 1 Е, - + Е.,- —; 2Е,Е cos =. где: Е, и Ез — суммируемые напряжения; ср — условный фазовый сдвиг между напряжениями, если они рассматриваются как векторы.

Осуществление указанного суммирования представляет известные трудности, так как постоянные напряжения по своей природе являются величинами скалярными и отображать разности фаз относительно друг друга не могут.

Геометрическое суммирование постоянных напряжений можно осуществлять путем преобразования их в переменные напряжения с заданkkhIM фазовым сдвигом, последующего суммирования этих переменных напряжений и линейного детектирования суммарного напряжения. Недостатком его является сложность схемного решения.

В тех случаях, когда указанное геометрическое сложение постоянных напряжений может выполняться заведомо с некоторой ошибкой и ксгда условный фазовый сдвиг ср не превышает 90, может быть предложена схема, содержащая только пассивные элементы. Схема эта работает на основе следующих соображений.

Если рассмотреть сумму Е,. =E cosx+Eqcos(cp — х), (2) где: х может принимать любые значения в пределах 0 - х -.- -., то можно показать, что максимум этой c) ìMû Е„- „„,, будет равен 1 скомой геометрической сумме, т. е.

Е,. „„,„., =- Е = — 1 у 12 — Е22 — 2F1E ccs "

¹ 129742

На этом принципе, т. е. на принципе выбора c:óììû (2) по максимальному ее значению, и работает предлагаемая схема.

Напряжения Е и Е подаются на два делителя напряжений (фиг. 1), так что разность потенциалов между точкон А и "î÷êàìè 1, 2, 8 и т. д. до и подчиняется закону E cosx, в то время, как раз;юсть и )тенциалов между точками 1, 2, Т и т. д. до и с одной стороны и точкой В под чиняется закону Eicos (q: — х) .

Гсли произвести поочередное замыкание точек 1 и 1, 2 и 2 и т. д. до л и n, то можно определить при каком из этих замыканий разность потенциалов между точками А H В будет максимальной. Эта максимальная величина будет приближенно равна (, Е, — Е., — 2Е Е cos;. (Приближенно за счет того, что точка и конечное число).

Указанное замыкание можно выполнить автоматически, если соединить точки 1 и 1, 2 и 2 и т. д. до и и и через диоды в проводящем направлении так, как это показано на фиг. 2. В этой схеме откроется тот диод, на который действует максимальное значение суммы. Все остальные диоды будут закрыты, так как действующие на них напряжения в проводящем направлении будут меньше, чем запирающее напряжение, проходящее через первый диод.

Как уже указывалось, схема в общем случае дает приближенное значение геометрической схемы напряжений Е, и Е, так как точки подключения диодов могут Не совпадать с максимумом суммы

Е, =Е ) созх + Egcos (— х) .

В этом случае будет работать диод, ближайший к точке максимума (справа или слева), и напряжение на выходе (между точками АВ) будет меньше Е,.„„,, ==Е. Чем больше в схеме включено диодов, тем выходное напряжение точнее следует за геометрической суммой.

Предмет изобретения

Устройство для функционального преобразования постоянных напряжений по формуле геометрического суммирования, о т л и ч а ю щ е ес я тем, что оно содержит два секционированных косинусоидальных делителя напряжений на сопротивлениях, отдельные секции которых связаны в проводящем направлении относительно источников преобразуемых напряжений диодными вентилями.