Способ определения температуры поверхности электропроводного тела

 

Изобретение относится к области термометрии и позволяет повысить точность за счет устранения влияния изменений расстояния между электропроводным телом и измерительным электродом. В устройстве, реализующем способ, измерительные электроды 1, 2 размещены на фиксированном расстоянии H. Измеряют напряжения пробоя между каждым электродом и электропроводящим телом 3. Температуру поверхности определяют по сумме значений измеренных напряжений пробоя. 1 ил.

СОЮЗ СОВЕТСНИХ

СОЦИАЛИСТИЧЕСНИХ

РЕСПУБЛИК (5))5 С О1 К 7/40

° г

ГОСУДАРСТВЕННЫЙ НОМИТЕТ

il0 ИЗОБРЕТЕНИЯМ И ОТНРЦТИЯМ

ПРИ ГКНТ СССР

ОПИСАНИЕ ИЗОБРЕТЕНИЯ

H А ВТОРСНОМУ СВИДЕТЕЛЬСТВУ (21) 4471491/24-10 (22) 10,08,88 (46) 07.06,90, Бюл, Ф 21 (71) Институт электродинамики АН УССР ,(72) В.В.Белинский, И.В,Божко, Н.И.Фальковский и Л,Н.Фролова (53) 536.5(088.8) (56) Авторское свидетельство СССР

9.271068, кл. С 01 К 7/40, 1968.

Авторское свидетельство СССР

М 1377620, кл. С 01 К 7/40, 1986. (54} СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕМПЕРАТУРЫ

ПОВЕРХНОСТИ ЭЛЕКТРОПРОВОДНОГО ТЕЛА

„.SU„„1569593 А 1

2 (57) Изобретение относится к области термометрии и позволяет повысить точность за счет устранения влияния изменений расстояния между электропроводным телом и измерительным электродом.

В устройстве, реализующем способ, измерительные электроды 1, 2 размещены на фиксированном расстоянии Н. Измеряют напряжения пробоя между каждым электродом и электропроводящим телом

3. Температуру поверхности определяют по сумме значений измеренных напряжений пробоя, 1 ил.

1569593

Мзобретение относится к области тЕрмометрии и может быть использовано в технологических системах для непре- рывного бесконтактного измерения температуры электропроводного тела как подвижного, так и неподвижного.

Целью изобретения является повышение точности за счет устранения влияния изменений расстояния между элек- 1р ,тропроводным телом и измерительным электродом, !

На чертеже представлена схема, реализующая предлагаемый способ.

На схеме обозначены измерительные электроды 1 и 2, контролируемое электропроводное тело 3, источники 4 и 5 высокого регулируемого напряжения, измерители 6 и 7 напряжения пробоя П

U соответственно между электродами 1 2О и 2 и контролируемым телом 3; д и

d 2 — расстояния между электродами и

Контролируемым телом; d — смещение контролируемого тела от начального (установочного) положения; I. — раз- 25 мер тела вдоль фиксированного междуэлектродного расстояния Н; О,, О оси размещения электродов, Измерение температуры по предлагаемому способу производится в сле- 3р дующем порядке, Два измерительных электрода размещают с противоположных сторон от контролируемого тела вдоль перемещения, искажающего результаты измерения температуры, Электроды устанавливают на тех расстояниях d и d 2 о контролируемого тела, для которых получена градуировочная, кривая 7= f (U <+U 2) .

При э ом фиксир т не расстоя. я г, 40 и d<, а расстояние Н между электродами 1 и 2, Контролируемое тело 3 не фиксируется относительно электродов 1 и 2. Напряжения на электродах от источников поднимают до пробоя (одно- 45 временного или поочередного приданных

dÃ,и d }, измеряют пробивные напряжения между каждым из электродов и контролируемым телом U и U2 и температуру поверхности контролируемого тела 50 определяют по сумме этих напряжений

U1 +U 2 Измерения Б и U1 ÎEHO произ водить и в автоматическом режиме.

При смещении контролируемого тела в промежутке между электродами

Н на величину Л суммарная длина разрядного промежутка d Ä+ Ф< не изменится, в связи с этим не изменится суммарное пробивное напряжение U=

=U +U и поэтому будет отсутствовать

2 погрешность в измерении Т, обусловленная изменением расстояния между каждым из электродов и контролируемым телом, В однородных электрических полях, даже при сравнительно больших изменениях междуэлектродного расстояния пробивные напряжения изменяются по линейному закону, В близком к однородному квазиоднородном поле, создаваемом, например, двумя сферами, даже при 4-кратном изменении длины разрядного промежутка (d=l-4 мм) U остается практически линейным, изменяющимся по зависимости вида

Б=аФ+b а0 где а и Ь вЂ” константы: а= — b=U р о ° определяемые из конкретной экспериментальной зависимости, Учитывая (1), суммарное пробивное напряжение 1! на

12 электродах 1 и 2 составит

П, 2 =и, +U = «, +Ь+аФ +Ь=

a (J, + д ) + 2Ь, (2)

Если тело 3 сместится на величину д, то новое суммарное напряжение составит

U)2 =0 „+112=ад",+Ь+а(Р2+Ь=

=а (Ф„-2)+а(2+8)+2b =a (4, d<)+2b; т,е ° U(g=Uq g ( (3)

Это означает, что при проведении измерений по предлагаемому способу смещение контролируемого тела между электродами 1 и 2 не приводит к изменению суммы пробивных напряжений

U „2 =U, +U 2 между каждым из измерительных электродов и контролируемым телом и не приводит к погрешности определения температуры этого тела.

Формула изобретения

Способ определения температуры поверхности электропроводного тела, заключающийся в том, что вблизи контролируемой поверхности. размещают измерительный электрод, подают электрическое напряжение на измерительный электрод и электропроводное тело, увеличивают его до возникновения пробоя среды в промежутке между изме рительным электродом и контролируеС о с тав ит ель Ю. Андрия нов

ТехРед М.Дидык КоРРектоР H. Ревская

Редактор Л.Гратилло

Заказ 1438 Тираж 511 Подписное

ВНИИПИ Государственного комитета по изобретениям и открытиям при ГКНТ СССР

113035, Москва, Ж-35, Раушская наб., д. 4/5

Производственно-издательский комбинат "Патент", г.ужгород, ул. Гагарина,101

5 1569593 6 мой поверхностью и измеряют напряже — ный электрод и электропроводное тело, ние пробоя, отличающийся увеличивают его до возникновения протем, что, с целью повышения точности, боя среды, измеряют второе напряжение с противоположной стороны электропро- пробоя в промежутке между вторым иэ5 водного тела размещают второй измери- мерительным электродом и контролируетельный электрод на фиксированном рас-. мой поверхностью и по сумме значений стоянии от первого, подают электричес- первого и второго напряжений пробоя кое напряжение на второй измеритель- определяют температуру поверхности . ю