Способ ускорения заряженных частиц
Использование: ускорительная техника. Сущность изобретения: при резонансном ускорении частиц в продольном магнитном поле двумя электромагнитными волнами - основной и дополнительной - обеспечивают одинаковую круговую частоту волн, а отношения их амплитуд и фазовых скоростей выбирают согласно выражениям, приведенным в описании. 1 ил.
Изобретение относится к ускорительной технике и может быть использовано в научных исследованиях и при разработке новых типов ускорителей.
Известен способ ускорения заряженных частиц, основанный на взаимодействии пучка с продольным аксиальным полем стоячей электромагнитной волны, возбуждаемой в резонаторе с трубками дрейфа от двух генераторов с кратными частотами [1] . Однако этот способ при достаточно хорошей моноэргетичности пучка и высоком коэффициенте захвата частиц пучка в режим ускорения практически сложен в реализации в связи с необходимостью применения дополнительных устройств и их согласования. Известен способ ускорения заряженных частиц обратной пространственной гармоникой бегущей электромагнитной волны при фокусировке пучка однородным магнитным полем [2] . Недостатком этого способа является сравнительно широкий энергетический спектр пучка, определяемый амплитудой электрического поля на выходе из ускорителя, где величина поля максимальна. Если теоретический коэффициент захвата частиц в режим ускорения при этом способе может быть доведен до величины 90% и более, то энергетический спектр ускоренного пучка составляет, например, порядка 10% относительно выходной энергии пучка электронов 10 МэВ [3] . Целью изобретения является уменьшение величины энергетического спектра ускоряемого пучка. Для достижения цели в способе ускорения заряженных частиц в однородном магнитном поле путем воздействия на них электрическим полем бегущей электромагнитной волны, фазовая скорость которой равна средней скорости пучка, на частицы одновременно с полем основной волны воздействуют электрическим полем дополнительной электромагнитной волны, круговая частота которой равна частоте основной волны, а отношения амплитуд и фазовых скоростей обеих волн удовлетворяют выражениям: 1, = + 1, где , Vo - соответственно амплитуда и фазовая скорость основной волны; 1, Vф - амплитуда и фазовая скорость дополнительной волны; - удельный заряд частицы; В - индукция магнитного поля; - круговая частота волн. Заявляемое техническое решение отличается от прототипа тем, что на пучок заряженных частиц одновременно воздействуют двумя волнами с одинаковой круговой частотой, но различными фазовыми скоростями. Это отличие определяет новизну способа. Данный отличительный признак не выявлен в других технических решениях в области ускорения заряженных частиц и, следовательно, обеспечивает заявляемому способу соответствие критерию "существенные отличия". Отношение фазовых скоростей основной и дополнительной электромагнитных волн получено на основании следующего. Пусть в канале ускорителя вдоль оси Z ускоряется пучок, взаимодействующий с электрическим полем электромагнитной волны амплитудой e, изменяющейся в частотой фазовая скорость которой равна средней скорости пучка Vo. Пучок фокусируется однородным магнитным полем В. Одновременно с основной волной в этом канале возбуждают дополнительную волну с той же частотой и амплитудой e1, фазовая скорость которой равна Vф. Электрическое поле суммы двух волн в канале ускорителя имеет вид: E = e Io(Krr)cos+e1Io(rr)cos, (1) где = Z - t, = Z - t (2) , - фазы основной и дополнительной волн; Io(. . . ) - функция Бесселя нулевого порядка, Kr= - , r = - , р - период структуры; - вид колебаний;r - расстояние частицы до оси канала. В дальнейшем считаем, что Kr< r и Io(Krr) 1. Частицы пучка в магнитном поле двигаются по винтовой линии, вращаясь в поперечной плоскости с циклотронной частотой r= B, где - удельный заряд частицы. Тогда расстояние произвольной частицы пучка до оси канала можно представить как функцию продольной координаты:
r = (R2+ 2 - 2R cos )1/2, (3) где R - среднее расстояние частицы до оси канала;
- циклотронный радиус частицы, = Z . Разложим Io(. . . ) в ряд с учетом (3) по пространственным гармоникам оптической траектории частицы:
Io(rr) = (-1)mIo(rR)Io(r)cosm, (4) где m = 0, 1, 2, . . . . Подставляем (4) в (1) и считаем, что для частиц пучка выполняются условия циклотронного резонанса при m = 1. Тогда можно пренебречь действием остальных членов ряда (4), кроме резонансного. Систему уравнений для скорости произвольной частицы пучка и фаз в этом случае можно записать в виде:
= cos + 1cos
= v+1, = gv-1-, (5) где
= , 1= I1(rR)I1(r),
g = , = , v = ,
= - KrR, = - Z - rR. При резонансе с обеими волнами
0, 0. (6) Решая совместно (6), имеет соотношение, выражающее в явном виде зависимость между фазовыми скоростями волн:
= + 1. (7)
Для обеспечения коэффициента захвата в режим ускорения, сравнимого с прототипом, отношение амплитуд дополнительной и основной волн должно быть 0. П р и м е р 1. Проверка предлагаемого способа ускорения заряженных частиц проводилась методом численного моделирования. При , = 108 Кл/кг, B = 9 Тл, = 108 c-1, непрерывном по фазе пучке в случае, когда амплитуда дополнительной волны была близка к нулю, энергетический спектр пучка имел вид, приведенный под номером 1 на чертеже. Здесь N-количество частиц в интервале относительных энергий W = . Ширина спектра на полувысоте равнялась в этом случае 0,03. В случае воздействия на пучок дополнительной волны с амплитудой 1 = 1 и равной основной при = 10 ширина спектра пучка на выходе из ускорителя составляла 0,006 (кривая 2). При = 50 и всех остальных параметрах ускорителя тех же, что и в предыдущих случаях, ширина спектра еще уменьшалась и составляла 0,0016, т. е. почти в 20 раз меньше, чем для варианта, когда ускорение пучка производится одной волной. Коэффициент захвата частиц в режим ускорения с 78% , когда ускорение происходило основной волной, в последнем варианте увеличивался до 89% . П р и м е р 2. Для получения спектра 3 (см. чертеж) электронного пучка с = 1,76.1011 Кл/кг частицы ускоряют в структуре встречно-штыревого типа, в которой внешним генератором возбуждают бегущие волны с круговой частотой = 7.109 с-1. Соотношение фазовых скоростей этих волн (основной и дополнительной) = 50. Частицы ускоряют в магнитном поле Б= 2 Тл. Одинаковость амплитуд обеих волн обеспечивают при размерах штырей вдоль оси пучка, сравнимых с длиной ускоряющих зазоров. Таким образом при резонансном ускорении частиц двумя волнами имеется возможность существенного уменьшения энергетического спектра пучка. (56) 1. Авторское свидетельство СССР N 588888, кл. Н 05 Н 7/00, 1979. 2. Богомолов А. С. т. 208, N 6, 1973, с. 1328-1329. . 3. Богомолов А. С. , Бакиров Т. С. , Иванников В. И. и др. Письма в ЖТФ, т. 2, в. 1, 1976, с. 42-45.
Формула изобретения
1 / 1 , vо / vф = (B / ) + 1,
где , vо - амплитуда и фазовая скорость основной волны, м/с;
1 , vф - амплитуда и фазовая скорость дополнительной волы, м/с;
- удельный разряд частицы;
B - индукция магнитного поля, Тл;
- круговая частота волны, Гс.
РИСУНКИ
Рисунок 1
Похожие патенты:
Изобретение относится к ускорительной технике и может быть использовано для увеличения импульсного тока и длительности импульса тока пучка в многосекционных линейных ускорителях
Импульсный линейный ускоритель протонов // 1494840
Изобретение относится к ускорительной технике и может быть использовано при.разработке ускорителей протонов для физических экспериментов
Изобретение относится к ускорительной технике и является дополнительным к авт.св
Ускоритель заряженных частиц // 1281143
Линейный резонансный ускоритель // 1168077
Способ ускорения пучка заряженных частиц // 1135420
Линейный ускоритель заряженных частиц // 1119599
Резонансная ускоряющая система // 1042598
Ускоритель заряженных частиц // 995692
Линейный ускоритель заряженных частиц // 919576
Изобретение относится к области электротехники к разделу импульсной техники, преимущественно мощной импульсной энергетике для создания импульсных магнитных полей, ионизации плазмы, накачки лазеров, для генерации серий электромагнитных импульсов и особенно для ускорения макроскопических тел в индукционных ускорителях
Изобретение относится к импульсной электротехнике, преимущественно к мощной импульсной энергетике и может быть использовано для создания коротких, субмикросекундной длительности высоковольтных электрических импульсов
Изобретение относится к области ускорительной техники, может быть использовано для двухстороннего одновременного облучения объектов