Способ и устройство контроля плотности потока нейтронов



Способ и устройство контроля плотности потока нейтронов
Способ и устройство контроля плотности потока нейтронов
Способ и устройство контроля плотности потока нейтронов
Способ и устройство контроля плотности потока нейтронов
Способ и устройство контроля плотности потока нейтронов

Владельцы патента RU 2779607:

Российская Федерация, от имени которой выступает Государственная корпорация по атомной энергии "Росатом" (Госкорпорация "Росатом) (RU)

Группа изобретений относится к области ядерной техники. Сигнал ионизационной камеры деления усиливают, получая на выходе усилителя-формирователя двухполярный импульс с нулевым средним значением. Выходной сигнал усилителя-формирователя подвергают быстрому аналого-цифровому преобразованию и далее выполняют цифровую обработку, включающую амплитудную селекцию линейным дискриминатором, вычисление среднего или суммарного значения сигнала положительной полярности на заданных временных интервалах, логарифмирование, линеаризацию, антилогарифмирование и масштабирование для вычисления плотности потока нейтронов. Линейная амплитудная селекция имеет функцию задержки установки порога дискриминации после окончания положительной полуволны двухполярного импульса. Полиноминальная линеаризация выполняется в ограниченной области перехода от импульсного режима работы к чисто флуктуационному. Технический результат – повышение быстродействия и повышение точности определения плотности потока нейтронов в термоядерном реакторе в присутствии электромагнитных помех и гамма-излучения. 2 н.п. ф-лы, 6 ил.

 

Изобретение относится к области ядерной техники, а точнее к способам и устройствам контроля плотности потока нейтронов в присутствии интенсивного гамма-излучения на термоядерных реакторах и установках. Изобретение может быть использовано также для широкодиапазонного контроля плотности потока нейтронов в ядерных реакторах на тепловых и быстрых нейтронах при построении систем контроля, управления и защиты.

Известны способы контроля плотности потока нейтронов с помощью ионизационной камеры деления (ИКД), импульсно-токовый сигнал которой обрабатывают, используя в качестве информативного признака скорость счета импульсов (импульсный способ контроля), дисперсию случайных флуктуаций тока (флуктуационный или "Кэмпбелловский" способ контроля) и средний ток ИКД (токовый способ контроля). Данные способы обеспечивают контроль плотности потока нейтронов в ограниченном диапазоне мощности реактора: 5-6 декад для импульсного, 4-5 декад для флуктуационного и 2-3 декады для токового (при больших уровнях гамма-излучения и ложного тока ИКД, связанного с облучением делящегося материала радиатора). Для расширения диапазона контроля используют комбинацию указанных способов, обеспечивая сопряжение статических характеристик измерительных трактов с разными способами обработки на границах поддиапазонов. Известен способ контроля, реализованный в устройстве детектирования (патент США № US 6181761), в котором сигнал ИКД усиливают, подвергают аналого-цифровому преобразованию и далее проводят цифровую обработку импульсным и флуктуационным способами. Недостатками данного устройства являются низкая точность, вызванная необходимостью сопряжения двух сигналов для получения гладкой характеристики во всем диапазоне контроля плотности потока нейтронов, и недостаточная помехозащищенность, которая требует использования специальных алгоритмов обработки для выделения сигнала помехи и ее исключения из полезного сигнала.

Наиболее близким к заявленному изобретению по совокупности существенных признаков является способ контроля плотности потока нейтронов, реализованный в устройстве детектирования широкодиапазонных каналов контроля нейтронного потока (патент РФ № RU 2227923). В указанном способе импульсный сигнал ионизационной камеры усиливают и формируют двухполярный импульс с нулевым средним значением, который поступает на линейный амплитудный дискриминатор с токовым выходом, где сравнивается с заданным порогом, значение которого устанавливают выше амплитуды ложного сигнала, связанного с импульсами альфа- и гамма-излучения и собственными шумами усилителя. При превышении значения порога фронтом импульса, вызванного регистрацией нейтрона, порог сбрасывается на уровень нуля и линейный амплитудный дискриминатор передает часть тока импульса от нейтрона и добавочный ток, зависящий от значения порога, в логарифмический преобразователь, выполняющий одновременно функцию усреднения импульсов и флуктуаций тока.

Основным недостатком данного способа является низкое быстродействие, которое не позволяет использовать его для контроля плотности потока нейтронов в термоядерных реакторах, где требуется обеспечить временное разрешение не более 1 мс. Кроме того, данный способ обладает недостаточной точностью, связанной с приближенной величиной добавочного тока и погрешностями аналоговой обработки сигнала ИКД линейным дискриминатором и логарифмическим преобразователем.

Технический результат предлагаемого способа состоит в увеличении быстродействия и повышении точности определения плотности потока нейтронов в термоядерном реакторе.

Указанный технический результат достигается тем, что в отличие от известного способа контроля плотности потока нейтронов аналого-цифровому преобразованию подвергается непосредственно выходной сигнал усилителя- формирователя двухполярного импульса и далее выполняется цифровая обработка, включающая амплитудную селекцию линейным дискриминатором, вычисление среднего (или суммарного) значения сигнала положительной полярности на заданных временных интервалах, логарифмирование, линеаризацию, антилогарифмирование и масштабирование для вычисления плотности потока нейтронов, причем модифицированы логика работы линейного амплитудного дискриминатора (селектора) и функция линеаризации сигнала в области наложений импульсов тока ИКД.

Предложенный способ контроля поясняют рисунки. Фиг. 1 поясняет принцип работы линейного амплитудного селектора. На фиг. 2 приведен спектр распределения импульсов по зарядам для пояснения операции коррекции сигнала в линейном амплитудном селекторе. Фиг. 3 иллюстрирует операцию линеаризации. На фиг. 4 представлена последовательность операций обработки сигнала. На фиг. 5 совмещены графики изменения импульсного сигнала на выходе усилителя и порога дискриминации, поясняющие логику управления порогом. На фиг. 6 представлена структурная схема устройства контроля плотности потока нейтронов, где 1 - ионизационная камера деления; 2 - источник высокого напряжения; 3 - усилитель-формирователь; 4 - аналого-цифровой преобразователь; 5 - программируемая логическая интегральная схема; 6 - управляющий микроконтроллер; 7 - приемное устройство.

При воздействии потока нейтронов в радиаторе ИКД происходят деления, осколки деления приводят к ионизации газа в межэлектродном промежутке с образованием зарядов, среднее значение быстрой (в основном, электронной) составляющей которых равно <q> на один акт регистрации нейтрона. При изменении плотности потока нейтронов изменяется средняя скорость счета (средняя частота следования) импульсов <F>. В результате суммирования импульсов ИКД формирует средний ток быстрой составляющей в соответствии с выражением:

Импульсы тока преобразуются усилителем-формирователем в двухполярные импульсы напряжения U(t) (форма одиночного импульса И1 приведена на фиг. 1) с нулевым средним значением. Амплитуда положительной полуволны импульса и ее площадь пропорциональны заряду в импульсе тока ИКД. Далее сигнал U(t) обрабатывается следующим образом.

Производится аналого-цифровое преобразование сигнала U(t) с частотой дискретизации не менее 20 МГц с получением сигнала Uд(t).

При превышении сигналом Uд(t) уровня нуля (момент времени t0 на фиг. 1 для импульса И1) включается процесс его интегрирования (суммирования отсчетов) и если произошло превышение порога дискриминации Uп (момент времени tп на фиг. 1), то процесс интегрирования продолжается до момента времени tи, который соответствует окончанию положительной полуволны двухполярного импульса. В момент времени tи к значению интегратора Uk(tи) добавляется величина ΔUk, пропорциональная вкладу импульсов от нейтронов, которые находятся ниже уровня порога дискриминации. Если импульс не достигает уровня порога дискриминации (импульс И2 на фиг. 1), то он определяется как "ложный" (связанный с действием шума, альфа- и гамма-излучением) и после его окончания (перехода через нуль) интегратор сбрасывается на уровень, достигнутый от действия последнего "полезного" импульса. Импульсы от нейтронов, заряд которых не достиг уровня дискриминации, также будут трактоваться как "ложные", но их доля (вклад в заряд) учтена в значении ΔUk. Значение ΔUk зависит от установленного значения порога дискриминации Uп и соответствующего ему порогового заряда qп; показанному на дифференциальном амплитудном спектре импульсов от нейтронов (фиг. 2). Значение ΔUk определяется выражением:

где Uk(tи) - значение интеграла (суммы выборок) зарегистрированного импульса на интервале [t0, tи];

K(qп) - постоянный коэффициент, который зависит от порогового заряда qп, и равен:

где <q1> - средний заряд импульсов, находящихся ниже порога дискриминации qп,

<q2> - средний заряд импульсов, превышающих порог дискриминации qп,

S1 и S2 - площади частей спектра ниже и выше порога дискриминации (фиг. 2), которые также равны суммарным количествам импульсов N1 и N2 от нейтронов в указанных областях спектра (для нормированного спектра - вероятностям p1 и р2 регистрации импульсов с зарядами ниже и выше порога дискриминации qп, р1+р2=1). Все параметры в выражении (3) зависят от qп.

В области возможных задаваемых значений Δqп (фиг. 2) приближенно можно считать, что функция K(qп) является линейной функцией от qп, и значение ΔUk является линейной функцией от Uп.

Процесс интегрирования выполняется на заданных последовательных интервалах времени Δt, который для термоядерных установок не должен превышать 1 мс, а для ядерных реакторов обычно составляет 10-100 мс. После окончания интервала времени Δt фиксируется полученное значение Uk (для сокращения вычислительных операций целесообразно поправку ΔUk вводить один раз после завершения интервала времени Δt). Далее определяется значение сигнала Vk=Uk/Δt (пропорционально среднему значению тока от нейтронов), интегратор сбрасывается на уровень нуля и процесс интегрирования продолжается на следующем временном интервале Δt.

Сигнал V пропорционален току ИКД, связанному с нейтронами, на интервале скорости счета <F> от 0 до F1 (ей соответствует значение V1), которая определяется длительностью двухполярного импульса. При скорости счета <F>, превышающей значение F1 появляются наложения импульсов и зависимость V(<F>) становится нелинейной с монотонным уменьшением скорости ее изменения, как показано на фиг. 3.

При скорости счета <F>, превышающей значение F2 сигнал U(t) (и соответственно V (t)) представляет собой шум, дисперсия которого прямо пропорциональна произведению <q2><F> (так называемый "Кэмбелловский" или флуктуационный режим работы ИКД), а зависимость V(<F>) будет иметь вид:

)

где коэффициент Кф определяется параметрами ИКД (отношение<q>2/<q2>) и амплитудно-частотной характеристики усилителя (квадрат модуля передаточной функции). При этом значение логарифма сигнала V будет линейно зависеть от скорости счета <F>:

где коэффициент KL=lg(Кф). Как показано на фиг. 3, при lg(V) больше значения V2 наклон статической характеристики уменьшается в два раза по сравнению с наклоном в области от величины близкой к нулю до значения V1.

На фиг. 4 приведена функциональная схема, которая отражает преобразования сигналов в предлагаемом способе контроля. Сигнал U(t), прошедший аналого-цифровое преобразование, подвергается амплитудной селекции и вычислению среднего значения на временных интервалах, алгоритмы работы которых описаны выше.

Далее сигнал Vk логарифмируется:

где V0 - малое положительное число, которое выбирается на 1-2 порядка меньше, чем минимально допускаемое контролируемое значение сигнала Vk.

Полученный сигнал VL подвергается линеаризации в соответствии с выражениями:

где k1…kn - коэффициенты полинома, V1 и V2 - границы области значений сигнала VL, в которой проводится операция полиноминальной линеаризации, ко - коэффициент, значение которого приблизительно равно 2. Значения границ и коэффициентов полинома для ИКД различных типов могут быть определены экспериментально путем изменения нейтронного потока, действующего на ионизационную камеру деления, или с использованием имитатора случайного сигнала ИКД, в котором устанавливаются: средний заряд в импульсе тока, нормированная функция формы импульса тока, спектр распределения импульсов по зарядам, соответствующие типу ИКД.

В отличие от прототипа в предлагаемом способе степень полинома n может быть сделана значительно меньше - не более n=3 (в прототипе n=7), а точность операции линеаризации будет выше, поскольку существенно сокращается область значений сигнала, в которой эта операция проводится. Кроме того, снижаются требования к производительности вычислительного устройства.

После операции антилогарифмирования:

по сигналу Vн могут быть вычислены

- ток ИКД, связанный с нейтронами:

где Кн - нормирующий коэффициент, определяемый коэффициентом усиления импульсов усилителя-формирователя,

- приведенная скорость счета импульсов от нейтронов:

где <q> - среднее значение заряда в импульсе тока ИКД,

- плотность потока нейтронов:

где Ки - значение импульсной чувствительности ИКД к нейтронам.

Для повышения точности преобразования сигнала ИКД в плотность потока нейтронов эффективное значение порога дискриминации в области изменения сигнала V от V1 до V2 должно плавно изменяться от заданного значения Uп до нуля. С этой целью в алгоритм работы амплитудного селектора вводится задержка установки порога дискриминации после окончания положительной полуволны двухполярного импульса, как показано на фиг. 5, на время t3, причем порог дискриминации во время задержки может иметь нулевое значение или изменяться со скоростью Uп/t3. Время t3 и функция изменения порога дискриминации выбирается в зависимости от уровня гамма-излучения, действующего на ИКД при эксплуатации.

Способ реализуется устройством для контроля плотности потока нейтронов, которое показано на фиг. 6.

Устройство для контроля плотности потока нейтронов содержит ионизационную камеру деления 1, соединенную с выходом источника высокого напряжения 2 и со входом усилителя-формирователя двухполярного импульса 3, который подключен ко входу быстродействующего аналого-цифрового преобразователя (АЦП) 4. Выход АЦП соединен с программируемой логической интегральной схемой (ПЛИС) 5, которая также связана с управляющим микроконтроллером 6, в качестве которого может быть использован также персональный компьютер. Выходом управляющего микроконтроллера 6 является порт последовательной передачи данных в стандарте Ethernet или RS-485, который соединен со входом приемного устройства 7.

Устройство работает следующим образом.

При воздействии потока нейтронов радиатор ионизационной камеры деления 1 испускает осколки, которые ионизируют газ и приводят к образованию зарядов, собираемых на электродах камеры под действием электрического поля от источника высокого напряжения 2. Эти заряды преобразуются усилителем 3 с дифференциальным входом в импульсы напряжения двухполярной формы, которые поступают далее на вход быстродействующего АЦП 4, имеющего частоту дискретизации не менее 20 МГц и разрядность не менее 12 бит. Цифровой сигнал (код) с выхода АЦП поступает в программируемую логическую интегральную схему 5 типа FPGA, в которой выполняются операции линейной амплитудной селекции и вычисления среднего значения на последовательных временных интервалах. ПЛИС работает с тактовой частотой 1 ГГц, выполняя все вычисления в пределах заданного такта Δt, выбираемого в пределах 0,1-1 мс при контроле плотности потока нейтронов в термоядерном реакторе. ПЛИС принимает от управляющего микроконтроллера 6, хранит во встроенных ячейках памяти и использует при обработке сигнала цифровые параметры - значения порога дискриминации Un и времени задержки t3. С тактом Δt цифровые данные от ПЛИС поступают в управляющий микроконтроллер, который выполняет операции логарифмирования, линеаризации, антилогарифмирования и масштабирования. Во встроенной памяти микроконтроллера хранятся и используются при обработке сигнала цифровые параметры - значения коэффициентов k0, k1…kn, граничных точек V1, V2 и масштабирующих коэффициентов Кн, Кн и <q>. Выходной цифровой код управляющего микроконтроллера 6 с информацией о значениях тока ИКД, связанного с нейтронами, приведенной скорости счета импульсов от нейтронов и плотности потока нейтронов, передается далее через последовательный интерфейс Ethernet или RS-485 в приемное устройство для отображения и/или последующей обработки.

Предлагаемое устройство позволяет увеличить быстродействие измерительного канала и повысить точность определения плотности потока нейтронов в термоядерном реакторе.

1. Способ контроля плотности потока нейтронов, заключающийся в том, что импульсно-токовый сигнал ионизационной камеры деления усиливают, получая на выходе усилителя-формирователя двухполярный импульс с нулевым средним значением, пропускают его через линейный амплитудный селектор и находят среднее значение сигнала импульсного тока, отличающийся тем, что быстрому аналого-цифровому преобразованию подвергается непосредственно выходной сигнал усилителя-формирователя двухполярного импульса и далее выполняется цифровая обработка, включающая амплитудную селекцию линейным дискриминатором, вычисление среднего или суммарного значения сигнала положительной полярности на заданных временных интервалах, логарифмирование, линеаризацию, антилогарифмирование и масштабирование для вычисления плотности потока нейтронов, причем полиноминальная линеаризация выполняется только в ограниченной области перехода от импульсного режима работы к чисто флуктуационному, а линейная амплитудная селекция дополнена функцией задержки установки порога дискриминации после окончания положительной полуволны двухполярного импульса.

2. Устройство контроля плотности потока нейтронов, реализующее способ по п.1, содержащее источник высокого напряжения и последовательно соединенные ионизационную камеру деления, усилитель-формирователь, аналого-цифровой преобразователь, управляющий микроконтроллер с памятью для хранения параметров обработки, отличающееся тем, что в него введена программируемая логическая интегральная схема (ПЛИС), на вход которой поступает код с выхода аналого-цифрового преобразователя, а выход соединен с управляющим микроконтроллером, причем операции линейной амплитудной селекции и вычисления среднего на временных интервалах выполняются в ПЛИС, а последующие операции преобразования сигнала - в управляющем микроконтроллере, выходом которого является цифровой код с информацией о значении плотности потока нейтронов, передаваемый далее через последовательный интерфейс Ethernet или RS-485 в приемное устройство для отображения и/или последующей обработки.



 

Похожие патенты:

Изобретение относится к автоматизированной системе контроля физических параметров исследовательской ядерной установки (ИЯУ). Система включает систему измерения физических характеристик, подсистему контроля мощности, подсистему контроля температуры, подсистему накопления и обработки информации, подсистему контроля параметров импульса исследовательской ядерной установки по току с передачей информации в подсистему накопления и обработки информации для последующей обработки, подсистему контроля временных интервалов от момента запускающего сигнала до моментов прихода остальных сигналов.

Изобретение относится к области систем, предназначенных для непрерывного в режиме реального времени радиационного контроля состояния объекта. Сущность изобретения заключается в том, что автоматизированная система непрерывного контроля состояния объекта содержит гибкие чувствительные элементы датчика регистрации альфа-излучения, имеющие способность принимать форму необходимой зоны контроля, герметизирующие элементы с подвижным механизмом, позволяющие обеспечить минимальное или максимальное расстояние контрольного источника альфа-излучения от чувствительных элементов датчиков регистрации альфа-излучения и его подвод к ним, подвижный механизм устройства герметизации, позволяющий производить периодическую проверку работоспособности датчиков регистрации альфа-излучения и калибровку системы.

Изобретение относится к области измерения характеристик излучения ядерно-физических установок и может быть преимущественно использовано для измерения угловых характеристик излучения импульсного источника нейтронов. Сущность изобретения заключается в том, что способ измерения угловых характеристик излучения импульсного источника нейтронов дополнительно содержит этапы, на которых регистрацию нейтронов с обоих направлений проводят на одном детекторе, при этом по одному из направлений регистрацию нейтронов осуществляют путем упругого рассеяния нейтронов на рассеивателе, а дифференциальный детектор и рассеиватель устанавливают под различающимися углами по отношению к оси источника нейтронов.

Изобретение относится к средству диагностирования стабильности работы устройства с коронным счетчиком для измерения нейтронных потоков в присутствии интенсивного гамма-излучения. В заявленном способе до начала измерений размещают коронный счётчик вне зоны объекта измерения и при различных уровнях мощности поглощённой дозы гамма-излучения регистрируют ток коронного счетчика при его работе в режиме коронного разряда, ток коронного счетчика при его работе в режиме ионизационной камеры и скорость счета импульсов коронного счетчика при его работе в режиме коронного разряда при нулевом значении порога дискриминации импульсов.

Группа изобретений относится к подсчёту импульсов. Способ подсчёта множественности импульсов с коррекцией времени нечувствительности содержит этапы, на которых осуществляют генерирование для каждого канала оценки потерянных импульсов в канале с соответствующим предполагаемым периодом времени нечувствительности для каждого канала, а также получение для каждого канала его относительной эффективности по отношению к сумме эффективностей для всех каналов и выведение для каждого канала поведения времени нечувствительности.

Группа изобретений относится к медицинской технике, а именно к средствам радиационного детектирования в нейтрон-захватной терапии. Система детектирования излучения для системы нейтрон-захватной терапии содержит пучок заряженных частиц, вход пучка заряженных частиц, выполненный с возможностью пропускания пучка заряженных частиц, модуль нейтронной генерации, генерирующий нейтронный пучок после осуществления ядерной реакции между модулем нейтронной генерации и пучком заряженных частиц, формирователь пучка, используемый для регулировки потока и качества нейтронного пучка, генерируемого модулем нейтронной генерации, и выход пучка, примыкающий к модулю нейтронной генерации, при этом система детектирования излучения содержит устройство детектирования излучения, используемое для детектирования в реальном времени γ-лучей, мгновенно испускаемых при излучении нейтронного пучка, и выполнена с возможностью вычисления величины концентрации бора по детектированному сигналу γ, причем концентрация бора рассчитывается по формуле А: где B(t) - это концентрация бора во время t, единицей B(t) является ppm (миллионная доля), единицей времени t является секунда, k - это измеренная величина, GC(t) - это величина, полученная после того, как число фонового γ вычтено из общего числа γ предустановленной энергетической зоны, детектированного во время t, причем k рассчитывается по формуле В: где B(t0) - это концентрация бора во время t0, единицей B(t0) является ppm, единицей времени t0 является секунда, GC(t0) - это величина, полученная после того, как число фонового γ вычтено из общего числа γ предустановленной энергетической зоны, детектированного во время t0, причем B(t0) рассчитывается по формуле С: где Bblood(t0) - это концентрация бора в крови, измеренная во время t0, единицей Bblood(t0) является ppm и RT/N - это отношение концентрации бора, которое может быть получено на основе ПЭТ или экспериментальных данных или на теоретической основе, к концентрации бора в нормальной ткани.
Изобретение относится к способу изготовления нейтронного конвертера из карбида бора или пленки бора на прозрачной для нейтронов металлической подложке. Прозрачную для нейтронов металлическую подложку на первом этапе полируют путем тонкого шлифования, а на следующем этапе покрывают карбидом бора или пленкой бора путем напыления (катодное распыление).
Изобретение относится к области радиационных исследований. Спектрометр высокоинтенсивного импульсного нейтронного излучения содержит металлический корпус, внутри которого последовательно расположены мишень из материала, содержащего водород, и металлические коллиматор, плоские различной толщины фильтры-поглотители протонов отдачи и коллекторы заряда, сопряженные и равной площади с фильтрами-поглотителями протонов, коллекторы подключены к электроизмерительным приборам, все элементы спектрометра изготовлены из материалов с близким атомным номером, причем толщина мишени из материала, содержащего водород, выбирается менее пробега протонов отдачи с энергией, равной минимальному значению энергии нейтронов в составе анализируемого спектра, коллиматор имеет сотовую структуру с поперечным размером сот менее продольного размера, а соотношение продольного и поперечного размеров сот и толщина фильтров-поглотителей протонов определяются из условий по точности измерения распределения нейтронов по энергии и чувствительности измерительных трактов.

Изобретение относится к области технической физики, а точнее - к области регистрации нейтронов. Способ определения потока быстрых нейтронов содержит этапы, на которых в зону облучения помещают детектор, нейтроночувствительный элемент в котором содержит ядра 237Np, и измеряют поток быстрых нейтронов энергией выше пороговой энергии деления ядер 237Np, при этом в зону облучения дополнительно помещают детектор, нейтроночувствительный элемент в котором содержит ядра 238U, измеряют поток быстрых нейтронов энергией выше пороговой энергии деления ядер 238U, а поток быстрых нейтронов пороговой энергией ниже пороговой энергии деления ядер 237Np определяют линейной комбинацией потока нейтронов энергией выше пороговой энергии деления ядер 237Np и потока быстрых нейтронов энергией выше пороговой энергии деления ядер 238U.

Изобретение относится к устройствам определения нейтронных характеристик полей исследовательских ядерных установок (ИЯУ) в реальном масштабе времени. Устройство для определения нейтронных характеристик полей исследовательских ядерных установок содержит измерительные каналы, кремниевые транзисторы, генератор эталонного тока, согласующее устройство, генератор опорного напряжения, генератор приращения эмиттерного тока, аналоговый демультиплексор, аналоговый ключ, блок управления, компаратор пределов, блок нагрузок, интегратор, преобразователь напряжения в ток, измерительный усилитель, при этом в состав устройства введен многоразрядный аналогово-цифровой преобразователь, вход которого подключен к выходу измерительного усилителя, а выходы - к блоку управления, выполненному на основе микроконтроллера с внутренней памятью и программным обеспечением, включающим выполнение функций автоматического переключения пределов измерения, автоматического выбора канала измерения, а также вычислений абсолютных значений флюенса нейтронов на каждый момент времени и хранения результатов, блок управления соединен с универсальным интерфейсом, обеспечивающим связь с вычислительным устройством верхнего уровня.
© Патентный поиск, поиск патентов на изобретения - FindPatent.RU 2012-2024
Политика конфиденциальности 2021-05-31 2022-09-12T14:24:59
Наверх