Способ определения теплофизических свойств движущейся жидкости

 

ОПИСАНИЕ

ИЗОБРЕТЕН И Я

К АВТОРСКОМУ СВИДЕТЕЛЬСТВУ (i i) 56OI72

Сони Советских

Социалистических

Республик (61) Дополнительное к авт. свид-ву (22) Заявлено 01.04.74 (21) 2010346/25 (51) М Кл а G OIN 25/18 с присоединением заявки №

Совета отинистров СССР чо делам иэобретений и открытий

Опубликовано 30.05.77. Бюллетень № 20

Дата опубликования описания 02.08.77 (53) УДК 536.63(088.8) (72) Авторы изобретения

В. В. Власов, М. В. Кулаков, С. В. Пономарев, А. В. Трофимов и С. В. Мищенко (71) Заявитель (54) СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕПЛОФИЗИЧЕСКИХ

СВОЙСТВ ДВИЖУЩЕЙСЯ ЖИДКОСТИ

Государственный комитет (23) Приоритет

Изобретение относится к области определения теплофизических свойств жидкостей, в частности коэффициентов температуропроводности и теплопроводности.

Известен способ измерения теплопроводности жидкости, согласно которому исследуемую жидкость помещают в зазоре между двумя коаксиальными цилиндрами и нагревают ее тепловым потоком, равно)мерно распределенным по длине внутреннего цилиндра. Измеряют перепад температур в слое жидкоспи и плотность теплового потока. Коэффициент теплопроводности жидкости вычисляют по известным формулам. Недостатком этого способа является невозможность измерения теплофизических свойств жидкостей в процессе их движения, а также то, что процесс измерения занимает много времени.

Известен способ измерения теплопроводности газов, сущность которого заключается в следующем.

Ламинарный одномерный поток газа пропускают с определенной скоростью перпендикулярно линейному источнику тепла, выполненному в виде тонкой проволоки. Измеряют удельную мощность источника тепла и температуру газа в нескольких точках. Теплопроводность газа вычисляют по формулам, приведенным в книге. Недостатком способа является низкая точность, вызванная трудностями создания одновременного ламинарного потока газа.

Ближайшим техническим решением являет5 ся способ определения температуропроводности жидкости, по которому жидкость пропускают через трубу, стенки которой обогревают жидким теплоносителем, поддерживая при постоянной температуре, отличающейся от

10 температуры исследуемой жидкости, измеряют расход жидкости через трубу и среднюю температуру жидкости в конце трубы. Коэффициент температуропроводности Q определяют по градуировочному графику, исполь15 зование которого обусловлено сложностью математической зависимости искомого коэффициента от экспериментальных данных.

Этот способ обладает недостаточной точностью из-за необходимости использования

20 длинных измерительных трубок, в которых заметное влияние на результаты измерений оказывает зависимость вязкости исследуемой жидкости от температуры и связанное с этим измененпс профиля скорости течения по дли25 не измерительных трубок. Кроме того, необходимость использования сложной математической зависимости для определения теплофизических свойств также снижает точность конечного результата в случае автоматической

30 обработки результатов измерения.

560172 с — н+ КХ

Целью изобретения является повышение точности измерений теплофизических свойств движущихся жидкостей.

Эта цель достигается за счет того, что стенки измерительной трубки поддерживают прн температуре где t„— температура стенки измерительной трубки; 4 — начальная температура, которая в некоторых случаях совпадает с температурой tp исследуемой жидкости на входе в измерительную трубку; К вЂ” — коэффициент; и — — показатель степени.

Сущность способа заключается в том, что исследуемую жидкость пропускают через измерительную трубку, стенки которой обогревают, например, с помощью электрических секционных нагревателей, и поддерживают их при температуре с — н + Х

Измеряют расход исследуемой жидкости и плотность теплового потока на стенке измерительной трубки. На выходе из измерительной трубки измеряют температуру стенки и среднемассовую температуру исследуемой жидкости или температуру жидкости на оси трубки. Коэффициенты температуропроводности и теплопроводности вычисляют по следующим формулам;

В случае режима нагрева с — н + Х

Ktvd 11 у е, а

Q = 0,09375 или Q = (2)

At М

Л= — — или Л=, (3)

8 И 48 Й где Q —,коэффициент температуропроводности;

Х вЂ” коэффициент теплопроводности; — 4д

1td3 — средняя скорость течения; д — расход исследуемой жидкости;

d †диаме измерительной трубки;

qp — плотность теплового потока на стенке измерительной трубки;

At — разность между температурой жидкости на оси измерительной трубки и температурой стенки;

At — разность между среднемассовой температурой жидкости и температурой стенки измерительной трубки;

К вЂ” коэффициент, входящий в формулу (1) для случая n=1. В случае режима нагрева

,=t, +КУ Х, коэффициент температуропроводности Q вычисляют по формуле

Й (— о)

2нКЧ (4) 5

60 где t — срсднемассовая температура исследуемой жидкости на выходе из измерительной трубки;

tp — температура исследуемой жидкости на входе в измерительную трубку;

l — длина измерительного участка трубки.

1-Ia фиг. 1 приведена схема установки, реализующей предлагаемый способ.

Установка включает в себя емкость 1, насос 2, термостат 3, расходомер 4 и измерительное устройство 5, представляющее собой трубку, на которой установлены водяная рубашка 6, секции электрических нагревателей 7, измеритель среднемассовой температуры 8 и термоиары 9.

Исследуемую жидкость (воду) из емкости

1 прокачивали насосом 2 через термостат 3, где она нагревалась до температуры tp=20 С и далее пропускали через измерительное устройство 5. Изотермический участок измерительной трубки с установленной на нем водяной рубашке б служил для,получения уставившегося режима течения с параболическими профилем скорости.

Стенки измерительного участка трубки нагревали за счет электрических нагревателей

7, навитых из нихромовой проволоки с постоянным шагом. Температуру стенки трубы в нескольких точках по длине, среднемассовую температуру исследуемой жидкости и разность между среднемассовой температурой исследуемой жидкости и температурой стенки на выходе из измерительной трубки измеряли с помощью термопар 9, установленных на стенках измерительной трубки и в измерителе среднемассовой температуры 8. Расход исследуемой жидкости измеряли расходомером.

В случае реализации режима нагрева

4=4+КХ получили распределение температуры стенки по длине измерительной трубки, график которого показан на фиг. 2. В этом случае начальная температура 4 отличается от температуры 4 исследуемой жидкости на входе в измерительную трубку.

На фиг. 3 приведен график распределения температуры стенки по длине трубки в случае режима нагрева

tp — t, +Ê Õ, построенный в координатах 4 в 1/Х. В данном случае 4=4. На фиг, 2, 3 точкой А обозначено значение среднемассовой температуры исследуемой жидкости на выходе из измерительной трубки.

Значения коэффициентов температуропроводности и теплопроводности рассчитывали по формулам (2) — (4), приведенным выше.

При этом плотность теплового потока вычисляли по формуле: (t 4)ср g

Чс= ц где t — среднемассовая температура жидкости на выходе из измерительной трубки;

560172

10

20 — +/ 1гп

Зо

tp †температу жидкости на входе в измерительную трубку; с в удельная теплоемкость; р — плотность;

g — расход исследуемой жидкости;

l — длина теплообменного участка измерительной трубки;

d — внутренний диаметр измерительной трубки.

В случае, режима нагрева 4=4+КХ использовали измерительную трубку с размерами 1=1680 мм, d=4 мм. В случае нагрева

,= .-+к х использовали измерительную трубку с размерами l=0,378 мм, d=6 мм. Значение коэффициента К определяли по экспериментальным данным как тангенс угла наклона зависимости температуры стенки 4 от длины трубы Х (в случае режима нагрева t,=t+ÊÕ) или как тангенс угла наклона зависимости температуры 4 стенки трубки от 1 Х (в случае режима нагрева г,= <,-+КО .

В результате измерений получили значения коэффициента температуропроводности воды

Q=1,4 10 — м /с и значение коэффициента теплопроводности воды Л т 0,58 вт/и град.

Отметим, что предлагаемый способ в случае режима нагрева 4=4+К позволяет проводить измерения теплофизических свойств жидкости с использованием относительно короткой трубы. Это позволяет более надежно обеспечить ламинарный режим течения жидкости и за счет этого повысить точность измерений.

Использование простых математических зависимостей для определения теплофизических свойств также повышает точность конечного результата, особенно в случае автоматической обработки экспериментальных данных.

Формула изобретения

Способ определения теплофизических свойств движущейся жидкости путем пропускания ее через измерительную трубку и одновременного измерения расхода и температуры, отличающийся тем, что, с целью повышения точности измерений, стенки измерительной трубки поддерживают при температуре где 1, — температура стенки измерительной трубки;

4 — начальная температура на входе в измерительную трубку;

К вЂ” температурный коэффициент;

n — показатель степени, зависящей от условий нагрева; а в конце измерительной трубки измеряют разность температур между стенкой и жидкостью на оси трубки и определяют искомый параметр.

560172

<о о, гг

yx,err Ь

Составитель В. Гусева

Техред М. Семенов

Редактор В. Левятов

Корректор О. Тюрина

Типография, пр. Сапунова, 2

Заказ 2000/1 Изд. № 471 Тираж 1109 Подписное

ЦНИИПИ Государственного комитета Совета Министров СССР по делам изобретений и открытий

113035, Москва, )К-35, Раушская наб., д. 4/5