Катадиоптрический телескоп

 

Катадиоптрический телескоп относится к области астрономических приборов и может быть использован для наблюдений Солнца, Луны и планет. Оптическая система катадиоптрического телескопа содержит установленные по ходу луча главное вогнутое сферическое зеркало и корректирующий элемент, состоящий из двух одиночных линз, первая из которых выполнена в виде отрицательного квазиафокального мениска, обращенного вогнутостью к объекту наблюдения, а вторая отрицательная и имеет зеркальную отражающую поверхность. Линзы корректора телескопа выполнены из разных марок стекла, имеющих в видимой области спектра квазиблизкие коэффициенты дисперсии, причем первая линза выполнена из стекла с большим показателем преломления. Изобретение позволяет повысить светосилу и расширить спектральную область работы прибора. 1 з.п. ф-лы, 2 табл.,5 ил.

Изобретение относится к области астрономических приборов и может быть использовано в серийных малогабаритных телескопах с диаметром действующего отверстия до 750 мм, служащих для исследования астроклимата, наблюдений Солнца, Луны и планет, а также для выполнения астрофотографических, спектральных, фотометрических и иных работ. Предлагаемая оптическая система может быть также использована в серийных телескопах, выпускаемых для учебно-просветительских целей, в частности для любителей астрономии.

Известна катадиоптрическая система телескопа, предложенная Аргуновым [1, 2] , содержащая главное сферическое зеркало и корректирующий элемент, состоящий из линз со сферическими поверхностями, одна из которых зеркальная, расположенный в сходящемся от главного зеркала пучке лучей, отличающаяся тем, что корректирующий элемент выполнен из разделенных воздушным промежутком двух или трех линз с показателем преломления не ниже 1,5, причем отношение эквивалентного фокусного расстояния телескопа к фокусному расстоянию главного зеркала не превышает 5.

Основным недостатком этой системы является недопустимо большой остаточный хроматизм, понижающий качество изображения, сужающий спектральную область работы и не позволяющий обеспечить высокую светосилу телескопа. Для его уменьшения первую линзу корректора делают из стекла с показателем преломления не менее 1,7 (тяжелый флинт), а разность коэффициентов дисперсии стекол, по возможности, выбирают максимальной, причем желательно использовать хотя бы одно стекло с особым ходом дисперсии (особый флинт или флюорит). Однако, несмотря на это, не удается в должной степени уменьшить оптическую силу линз корректора, что является причиной большого вторичного спектра и сферохроматической аберрации и в свою очередь приводит к ухудшению качества изображения, сужению спектрального диапазона работы и к ограничению относительного отверстия этой системы до значения не свыше 1:10. Трехлинзовые варианты корректирующего элемента, содержащие особые технологически неблагоприятные марки стекла имеют уменьшенный вторичный спектр, однако, в этом случае коррекция остаточных осевых аберраций охватывает только сравнительно узкую видимую область спектра.

Прототипом изобретения является катадиоптрическая система телескопа, предложенная автором [3], содержащая главное вогнутое сферическое зеркало и корректирующий элемент из двух одиночных линз, одна из которых отрицательная и имеет зеркально отражающую поверхность, установленный по ходу луча позади главного зеркала.

Более высокое качество коррекции аберраций и повышение светосилы в этой системе достигаются благодаря тому, что вторая линза корректирующего элемента выполнена в виде отрицательного квазиафокального мениска, обращенного вогнутостью к объекту, из материала отрицательной линзы с зеркальной поверхностью.

Квазиафокальный отрицательный мениск обеспечивает коррекцию сферической аберрации и комы третьего порядка и, кроме того, существенно уменьшает хроматизм положения, а вторая по ходу луча отрицательная линза корректора, выполненная из материала первой линзы, полностью доисправляет хроматизм положения, при этом вторичный спектр имеет величину, на два порядка меньшую, чем в системе Аргунова [1]. Для системы с корректором из стекла К8 [4] в диапазоне спектра от линии F (486,13 нм) до линии C (656,27 нм) можно обеспечить относительное отверстие до 1:8 при диаметре действующего отверстия до 750 мм.

Необходимое по соображениям универсальности расширение спектральной области и повышение светосилы до 1:6,5-1:7, позволяющей при разумном времени экспозиции (1-1,5 ч) обеспечить предельную проницающую способность телескопа при использовании современных фотографических эмульсий [5], в этой системе трудно обеспечить из-за большой кривизны поверхностей мениска и связанного с этим наличия больших (при значении относительного отверстия 1:6,5-1:7) остаточных аберраций, из которых первостепенное значение имеют остаточная сферическая и сферохроматическая аберрации. Кроме того, в ближней ультрафиолетовой и инфракрасной области спектра, для которых оптические стекла еще достаточно прозрачны (365-1500 нм), вторичный спектр также требует уменьшения.

Предложенная катадиоптрическая система телескопа позволяет обеспечить еще более высокие технические характеристики: улучшить качество коррекции осевых аберраций, расширить спектральный диапазон работы и повысить светосилу системы.

Предложенная система, как и прототип, содержит установленные по ходу луча главное вогнутое сферическое зеркало и корректирующий элемент, состоящий из двух одиночных линз, первая из которых выполнена в виде отрицательного квазиафокального мениска, обращенного вогнутостью к объекту наблюдения, а вторая отрицательная и имеет зеркальную отражающую поверхность.

Более высокие технические характеристики предложенной системы обеспечиваются новой совокупностью отличительных признаков 1. Линзы корректирующего элемента выполнены из разных марок стекла, имеющих в видимой области спектра квазиблизкие коэффициенты дисперсии, причем первая линза выполнена из стекла с большим показателем преломления.

2. Показатель преломления первой линзы удовлетворяет соотношению 1,69 ≅ n ≅ 1,76, а коэффициент дисперсии второй линзы больше коэффициента дисперсии первой линзы причем Выполнение линз корректора из стекол квазиблизких по дисперсии, удовлетворяющих отличительным признакам п. 2, дает возможность еще в несколько раз уменьшить вторичный спектр системы для области от 365 до 1500 нм, а использование для первой линзы корректора стекла с большим показателем преломления, удовлетворяющим соотношению по 2, дает возможность увеличить радиусы кривизны этой линзы и уменьшить остаточную сферическую и сферохроматическую аберрации, что позволяет довести относительное отверстие предлагаемой системы до оптимальных значений 1:6,5-1:7.

Автору не известны оптические системы телескопов, обладающие признаками, сходными с признаками, отличающими предлагаемую систему от прототипа, поэтому данная оптическая система обладает существенными отличиями.

Предложенное изобретение иллюстрируется следующими графическими материалами: фиг. 1 - оптическая схема катадиоптрического телескопа; фиг. 2 - вторичный спектр вариантов оптической системы катадиоптрического телескопа; фиг. 3а - остаточные осевые аберрации прототипа с корректором из стекла марки СТК12; фиг. 3б - остаточные осевые аберрации предлагаемой системы с корректором из стекол СТК12 и КФ6; фиг. 4а - остаточные осевые аберрации предлагаемой системы с корректором из стекол SSK11 и SK24; фиг. 4б - остаточные осевые аберрации предлагаемой системы с корректором из стекол СТК10 и ТК21; фиг. 5 - остаточные осевые аберрации светосильного варианта предлагаемой системы с относительным отверстием 1:6,2 и корректором из стекол СТК10 и ТК21.

На фиг. 1 изображена предлагаемая оптическая система катадиоптрического телескопа. Система содержит установленные по ходу луча главное вогнутое сферическое зеркало 1 и корректирующий элемент, состоящий из двух одиночных линз 2 и 3, первая из которых выполнена в виде отрицательного квазиафокального мениска, обращенного вогнутого к объекту наблюдения, а вторая отрицательная и имеет зеркальную отражающую поверхность. Линзы корректора выполнены из разных марок стекла.

Лучи света, отражаясь от главного зеркала 1, проходят через линзы корректора 2 и 3 и, отражаясь от зеркальной поверхности линзы 3, идут обратно через корректор, образуя изображение объекта наблюдения в фокальной плоскости, которая расположена позади главного зеркала 1.

Обоснуем возможность достижения заявленных технических характеристик на конкретных примерах расчета шести вариантов оптических систем катадиоптрического телескопа, параметры которых приведены в табл. 1, где r_1-5 - радиусы кривизны поверхностей; d_1-4 - толщины линз и воздушные промежутки, D - диаметр действующего отверстия системы (диаметр главного зеркала); св⊘₂- световой диаметр первой поверхности корректора (определяет центральное экранирование зрачка); фокусное расстояние и последний отрезок системы в линии спектра с длиной волны 546,07 нм (е); Δ - вынос плоскости изображения за лицевую поверхность главного зеркала: A - относительное отверстие; показатели преломления, а коэффициенты дисперсии линз 2 и 3 для линии спектра e; Δr_2,3/d₂- отношение разности радиусов мениска к его толщине, определяющее величину и знак оптической силы линзы 2. Все линейные параметры схемы приводятся в мм. Радиусы и осевые промежутки указаны для одного прохождения лучей через корректор и в обратном ходе луча не приводятся. В нижней части табл. 1 введена нумерация рассчитанных вариантов, а в верхней части обозначения марки стекла линз 2 и 3, использованные для расчета корректора [4]. Для сравнения, в табл. 1 включены аналогичные варианты 1 и 3 с корректором из одной марки стекла.

Все системы табл. 1 рассчитаны с визуальным типом коррекции аберраций в области спектра от F до C при относительном отверстии 1:7. Исключение составляет особосветосильный вариант 6, где относительное отверстие равно 1:6,2.

Рассмотрим вначале требования к стеклам линз корректора, обеспечивающим исправление вторичного спектра в широком диапазоне длин волн. Отметим, что в предлагаемых вариантах систем вторичный спектр исправлялся в диапазоне - от ультрафиолетовой линии i (365 нм) до инфракрасной области с граничной длиной волны 1529,6 нм (вариант 2 табл. 1). Для этой спектральной области оптические стекла еще достаточно прозрачны. Остальные варианты табл. 1 (4, 5, 6) исправлены в области спектра от 436 до 852 нм. Из каталога [4] были выбраны три наиболее подходящие пары стекол: СТК12/КФ6; SSK11/SK24 (выпускается в Германии); СТК10/ТК21 (отечественный эквивалент предыдущей пары), обеспечивающие исправление продольного вторичного спектра в этом диапазоне.

В табл. 2 приводятся относительные значения продольного вторичного спектра в предлагаемых системах с этими стеклами (вариант 2a, 4a и 5) и в эквивалентных им системах из одной марки стекла (варианты 1 и 3). Номера вариантов табл. 2 соответствуют номерам систем табл. 1. В графе ΔP_λ табл. 2 приведены разности относительных частных дисперсий стекол, выражаемые разности относительных частных дисперсий стекол, выражаемые формулой Для наглядности, вторичный спектр некоторых систем табл. 2 (1, 2a и 4a) представлен в форме графиков на фиг. 2, где по оси ординат отложена длина волны λ (нм), а по оси абсцисс - величина продольного вторичного спектра выраженная в долях фокусного расстояния системы.

Из данных графы ΔP_λ табл. 2 видно, что в применяемых для корректора парах стекла разность относительных частных дисперсий для области спектра от F до C малая положительная величина, не превышающая 0,001-0,0015. Известно, что относительные частные дисперсии стекол (за исключением особых стекол и кристаллов) связаны линейной зависимостью с коэффициентом дисперсии [4] P_F,C= a + bμ₂, где (2)
Малая разность относительных частных дисперсий стекол, использованных для корректора, позволяет утверждать на основании зависимости (2), что и коэффициенты дисперсии стекол, составляющих в предлагаемой системе суперапохроматическую пару, должны быть близки по значению, что подтверждается данными табл. 1, откуда видно что , а разность Δμ_e не превышает 7% от величины .

Вышесказанное становится очевидным, если учесть то простое обстоятельство, что в системе, принятой за прототип, с корректором из одной марки стекла вторичный спектр в области от линии i до линии 1529,6 нм составляет около - 1·10^-4f'. Для компенсации этой малой, но все же столь ощутимо отражающейся на качестве изображения, величины вторичного спектра, безусловно, нужна сравнительно небольшая разность относительных частных дисперсий стекол.

В доказательство сказанного выше, рассмотрим вторичный спектр вариантов эквивалентных систем 1, 2 и 3, 4 табл. 2. Обратим внимание на то, что вторичный спектр системы с разными стеклами можно представить в виде линейной функции вторичного спектра эквивалентной системы (с одинаковыми стеклами) и разности относительных частных дисперсий стекол ΔP_λ

В столбце 2б и 4б табл. 2 приведены значения вторичного спектра систем со стеклами СТК12/КФ6 и SSK11/SK24, рассчитанные по формуле (3). Видно, что имеется хорошее соответствие между данными, полученными точным лучевым расчетом вторичного спектра, и данными, полученными по эмпирической зависимости (3). В области спектра от F до C вторичный спектр еще в 1,5-2,4 раза меньше, чем в прототипе. В области спектра от линии g до линии c длиной волны 852,1 нм, вторичный спектр вариантов со стеклами SSK11/SK24 и соответствующей ей отечественной пары СТК10/ТК21 в 1,6 раза меньше, чем в прототипе. Совершенно уникальными свойствами обладает пара стекол СТК12/КФ6, у которой в ближней ультрафиолетовой области вторичный спектр уменьшен в 4,8, а в инфракрасной - в 3,2 раза.

Из сказанного выше можно сделать вывод о том, что подходящие для линз корректора стекла должны иметь, во-первых, близкие коэффициенты дисперсии, отличающиеся не более чем на 7% величины , и, во-вторых, для уменьшения вторичного спектра по крайней мере в диапазоне от линии g по линии с длиной волны 852,1 нм необходимо соблюдение условия .

Что касается коррекции вторичного спектра в более широком интервале от линии i до линии с длиной волны 1529,6 нм, то для этого необходимо иметь возможно более плавную функцию разности относительных частных дисперсий стекол, пропорциональную на краях компенсируемого спектрального диапазона соответствующим значениям вторичного спектра эквивалентной системы. Предлагаемая система со стеклами СТК12/КФ6 (вариант 2 табл. 1) наилучшим образом удовлетворяет этим условиям.

Преимущество предлагаемой системы перед прототипом, обеспечиваемое при переходе от корректора из одной марки стекла к корректору, составленному из разных марок стекол, наглядно прослеживается при сопоставлении остаточных осевых аберраций в системах, эквивалентных по диаметру, относительному отверстию, габаритам корректора, толщине мениска и величине выноса фокальной плоскости за главное зеркало.

На фиг. 3, 4 и 5 изображены графики остаточных осевых аберраций: продольных и волновых, для вариантов систем из табл. 1. По оси ординат отложены значения зоны входного зрачка y (мм), а по оси абсцисс - значения продольных аберраций (мм). Соответствующие им значения волновой аберрации N_λ, выраженные в длинах волн своего цвета и рассчитанные в плоскости фокусировки, показанной на графике продольных аберраций штриховой линией, приведены справа. Графики аберраций приводятся для линий спектра i (365 нм); g (435,83 нм); F (486,13 нм); e (546,07 нм); C (656,27 нм) и длин волн 852,1 нм; 1128,6 нм и 1529,6 нм.

На фиг. 3а показан ход осевых аберраций прототипа с маркой стекла корректора СТК12 (вариант 1 табл. 1), а на фиг. 3б в сопоставимом масштабе приводятся графики осевых аберраций предлагаемой эквивалентной системы, в которой линза 2 выполнена также из стекла СТК12, а линза 3 - из стекла КФ6. Из сопоставления хода остаточных осевых аберраций видно, что в предлагаемой системе в диапазоне спектра от линии i до линии с длиной волны 1529,6 нм имеет место существенное уменьшение остаточной сферической аберрации и сферохроматизма. Если графики остаточных осевых аберраций прототипа имеют характерный вид кривых, определяемых суммой аберраций третьего и пятого порядков, а сферохроматическая аберрация исправлена для зоны зрачка y=0,7D/2 и возрастает на краю зрачка, то в предлагаемой системе кривые остаточных аберраций имеют вид, характерный для систем с исправленной сферической аберрацией пятого порядка и исправленным сферохроматизмом. Из графиков фиг. 3б видно, что в пределах действующего отверстия имеются два узла пересечения кривых продольных аберраций: на краю зрачка и на зоне, приблизительно соответствующей 0,55D/2. Такая коррекция продольных осевых аберраций приводит к уменьшению интервала волновых аберраций в диапазоне спектра от F до C приблизительно в 2 раза, а в диапазоне спектра от 365 до 1529,6 нм более чем в 6 раз, последнее также связано и с уменьшением продольного вторичного спектра, о чем говорилось выше.

Таким образом, использование в корректоре для линзы 2 стекла с показателем преломления около 1,7, а для линзы 3 стекла с показателем около 1,5 (смотри табл. 1 вариант 2) приводит к уменьшению остаточной сферической аберрации и сферохроматизма в широком диапазоне спектра.

Поскольку предлагаемая катадиоптрическая система телескопа, как и прототип, не свободна от хроматизма увеличения, зависящего от марки стекла корректора и свободных параметров системы, к которым относятся толщина квазиафокального мениска 2, габариты корректора и величина выноса плоскости фокусировки за главное зеркало, то использовать для линзы 2 группу относительно дешевых стекол типа тяжелый флинт, имеющих показатель преломления более 1,7, нельзя, так как хроматизм увеличения при заданной оптимальными условиями исправления аберраций толщине мениска может недопустимо возрасти. Так как он обратно пропорционален коэффициенту дисперсии стекла, наиболее пригодным материалом для линзы 2 следует считать стекла из группы сверхтяжелых кронов (СТК), у которых коэффициенты дисперсии в видимой области спектра варьируют от 45 до 57, а показатели преломления от 1,66 до 1,79. Среди этих стекол марки с показателем преломления ниже 1,69 выбирать не следует по причине того, что им соответствуют стекла для линзы 3 с показателем преломления меньше 1,5. В каталоге [4] таких стекол, близких по дисперсии к стеклам типа СТК, нет, поэтому стекло для мениска 2, выбираемое из группы СТК, должно иметь показатель преломления не меньше 1,69. Правда, в каталоге [4] имеется группа стекол, представленная пока только одной маркой ТФК1 с показателем преломления 1,61 и коэффициентом дисперсии около 65. К этому стеклу в качестве апохроматической пары подходят плавленый кварц и стекло ЛК1, имеющие показатель преломления 1,46-1,44. Расчеты, однако, показывают, что продольные аберрации вариантов с этими марками стекол исправления намного хуже рассмотренных, а расширения спектральной области не происходит. С другой стороны, увеличение показателя преломления для стекла линзы 2 до 1,74-1,76 приводит, как это видно из табл. 1, к увеличению показателя преломления стекла линзы 3 до значения 1,66-1,67. Ассортимент стекла с такими показателями преломления сравнительно невелик и подобрать пару, обеспечивающую суперахроматическую коррекцию в широкой области спектра трудно. Варианты 4 и 5 табл. 1 являются, по-видимому, наилучшими из возможных. Увеличение показателя преломления стекла линзы 2 свыше значения 1,76 приводит к еще большим трудностям в выборе пары и к технологически неблагоприятным маркам стекла с низкой дисперсией из группы тяжелых баритовых флинтов. Наиболее оптимальный диапазон изменения показателя преломления стекла линзы 2 лежит, таким образом, в пределах от 1,69 до 1,76.

Рассмотрим осевые аберрации предлагаемых систем, находящихся на верхнем пределе этого диапазона. На фиг. 4а изображены графики продольных и волновых аберраций варианта 4 табл. 1. Графики аберраций фиг. 4б соответствуют варианту 5 той же таблицы. Оба варианта почти равноценны по аберрациям, обеспечивая при относительном отверстии 1:7 спектральную область работы от линии g до линии с длиной волны 1128,6 нм, причем волновые аберрации в этой области спектра не выходят за пределы для варианта 4 - 0,17λ, а для варианта 5 - 0,26λ. Соответствующим выбором плоскости фокусировки волновые аберрации в диапазоне спектра от g до 852,1 нм могут быть значительно уменьшены. Это говорит о возможности еще большего повышения светосилы. На фиг. 5 приведены графики осевых аберраций особосветосильного варианта 6 табл. 1. В диапазоне спектра от линии g до линии с длиной волны 852,1 нм волновые аберрации не выходят за пределы 0,16λ. Относительное отверстие составляет 1:6,2, что значительно выше, чем в прототипе.

Из табл. 1 видно, что предлагаемая система, несмотря на разный сортамент стекла линз корректора, сохраняет все признаки, объединяющие ее с прототипом и отличающие ее от аналога. Линза 3 - отрицательная (см, r₄ и r₅ в табл. 1), а квазиафокальный мениск 2 обернут вогнутостью к объекту наблюдения и имеет слабую отрицательную оптическую силу. В табл. 1 в графе Δr_2,3/d₂ вверху приводится значение этого отношения для рассчитанных вариантов, а ниже - для афокального мениска из того же материала. Видно, что нижние значения во всех вариантах меньше верхних, следовательно, оптическая сила мениска отрицательная. Таким образом, все существенные признаки, объединяющие предлагаемую оптическую систему телескопа с прототипом, сохранены.

Как доказано выше, предлагаемая система обеспечивает улучшение качества коррекции остаточных осевых аберраций, расширение спектрального диапазона работы и повышение относительного отверстия до значения 1:6,2-1:7, что обеспечивается наличием следующих новых отличительных признаков:
1. Линзы корректирующего элемента выполнены из разных марок стекла, имеющих в видимой области спектра квазиблизкие коэффициенты дисперсии, причем первая линза выполнена из стекла с большим показателем преломления.

2. Показатель преломления первой линзы удовлетворяет соотношению: 1,69 ≅ n ≅ 1,76, а коэффициент дисперсии второй линзы больше коэффициента дисперсии первой линзы причем
По отношению к прототипу предлагаемая система телескопа обладает двумя основными преимуществами:
лучшей коррекцией остаточных осевых аберраций, распространяющейся на значительно более широкую область спектра 365-1530 нм;
возможностью повышения светосилы до 1:6,5-1:7 за счет лучшего исправления остаточных аберраций на оси.

Сохраняя все конструктивные достоинства аналога и прототипа, такие как сферическая форма оптических поверхностей и относительно небольшие размеры корректирующих линз (около 1/3 диаметра действующего отверстия), предлагаемая система за счет увеличения светосилы имеет еще большую компактность - расстояние между главным зеркалом и корректором лишь незначительно превышает диаметр действующего отверстия (см. табл. 1).

Коррекция остаточных осевых аберраций системы, достигаемая без применения асферических поверхностей, позволяет развить ее относительное отверстие до значения 1:7 и даже больших (1:6,2), что позволяет при приемлемом времени экспозиции (1-1,5 ч) достичь предела проницающей способности телескопа на современных фотографических эмульсиях.

Астигматизм и кривизна поля изображения, принципиально неисправимые, как и в прототипе, однако, достаточно малы и даже при значении относительного отверстия 1:7 позволяют обеспечить поле изображения диаметром 30 угловых минут. Для системы с диаметром действующего отверстия 200 мм пятно рассеяния от астигматизма на поверхности наилучших изображений не превышает 2'' дуги. Остаточная кома для системы того же диаметра и на том же поле не превышает 0,6''-0,8'', а дисторсия - величины, равной 0,006%. Хроматизм увеличения для линий спектра от F до C, которые еще хорошо различаются глазом, довольно мал и составляет 0,08%. При относительном отверстии 1:7 коррекция остаточных осевых аберраций наилучшего варианта системы со стеклами корректора СТК12/КФ6 позволяет охватить область спектра 365-1530 нм при диаметре действующего отверстия телескопа 200-250 мм, в области спектра от линии h до линии с длиной волны 1530 нм диаметр действующего отверстия может быть увеличен до 500-750 мм, при этом волновые аберрации на оси по краям спектрального диапазона не выходят за пределы 1/4λ.
Предлагаемая система существенно лучше прототипа и в отношении уровня паразитного фона. Как легко заметить (см. табл. 1), отношение радиусов отрицательной линзы 3 (r₄/r₅) в предлагаемой системе намного больше, чем в прототипе, где оно составляло от 1,5 до 2. Это приводит к еще большему удалению плоскости фокусировки блика, образующегося при отражении света от четвертой поверхности, от плоскости изображения системы. Просветление линз корректора при таких благоприятных условиях устранит паразитный фон практически полностью, в связи с чем предлагаемую систему можно уверенно рекомендовать для астрофотографических и фотометрических работ.

Наилучшая область применения предлагаемой оптической системы - производство на ее основе серийных, относительно дешевых, малогабаритных (с диаметром действующего отверстия 200-400 мм и относительным отверстием 1:7 - 1: 8) и универсальных телескопов для учебно-просветительских целей и любителей астрономии. В этой области применения предлагаемая система, ввиду ее простоты и относительной дешевизны, превосходит такие известные и широко применяемые типы телескопов, как система Ричи-Кретьена и "менисковый кассегрен" Максутова, практически не уступая им по качеству изображения и позволяя сравнительно простыми средствами без применения асферических поверхностей и ретуши, обеспечить высокую светосилу телескопа и достаточно большое поле хороших изображений порядка 30 угловых минут.

Литература
1. Аргунов П. П. "Катадиоптрический телескоп", Авторское свидетельство СССР N 158697, Бюллетень N 22, 1963.

2. Аргунов П.П. "Катадиоптрический телескоп". Новая техника в астрономии.-М.: Наука, 1965, вып. 2, с. 8-16.

3. Клевцов Ю. А. "Катадиоптрический телескоп", Авторское свидетельство СССР N 605189, Бюллетень N 16, 1978.

4. Оптическое стекло СССР - ГДР (совместный каталог), В/О МАШПРИБОРИНТОРГ.

5. Щеглов П. В. "Проблемы оптической астрономии".-М.: Наука, 1980, с. 272.

Формула изобретения

1. Катадиоптрический телескоп, содержащий установленные по ходу луча главное вогнутое сферическое зеркало и корректирующий элемент, состоящий из двух одиночных линз, первая из которых выполнена в виде отрицательного квазиафокального мениска, обращенного вогнутостью к объекту наблюдения, а вторая отрицательная и имеет зеркальную отражающую поверхность, отличающийся тем, что линзы корректирующего элемента выполнены из разных марок стекла, имеющих в видимой области спектра квазиблизкие коэффициенты дисперсии, причем первая линза выполнена из стекла с большим показателем преломления.

2. Телескоп по п.1, отличающийся тем, что показатель преломления первой линзы удовлетворяет соотношению 1,69 ≅ n ≅ 1,76, а коэффициент дисперсии второй линзы μeʺ больше коэффициента дисперсии первой линзы μeʹ, причем (μeʺ-μeʹ)/μeʹ≅7/100.м

РИСУНКИ

Рисунок 1, Рисунок 2, Рисунок 3, Рисунок 4, Рисунок 5, Рисунок 6, Рисунок 7