Способ дистанционного обнаружения радиоактивных веществ в полевых условиях

Изобретение относится к области измерения ионизирующих излучений и касается способа дистанционного обнаружения радиоактивных веществ в полевых условиях на основе двухлучевого лазерно-индуцированного пробоя воздуха. Способ включает в себя облучение обследуемой местности двумя лазерами, детектирование отраженного от ионизованной области сигнала. В качестве фото-ионизирующего лазера используют компактный волоконный эрбиевый лазер. В качестве зондирующего, мощного фокусирующего лазера для лавинного пробоя воздуха используют импульсный СО2 – лазер. Для детектирования лазерного луча, отраженного от ионизованной области, образующейся вблизи радиоактивных веществ, используют компактный безынерционный инфракрасный фотоприемник на основе эффекта фотонного увлечения с постоянной времени менее 1 нс. С помощью отраженного лазерного луча измеряют время задержки пробоя воздуха, которое зависит от уровня радиации. Технический результат заключается в снижении энергопотребления и массогабаритных параметров оборудования, повышении безопасности, надежности и быстродействия дистанционного зондирования. 3 ил.

 

Изобретение относится к технике измерения ионизирующих излучений и может быть использовано для дистанционного зондирования и обнаружения радиоактивных веществ в полевых условиях.

В случае техногенных аварий, связанных с загрязнением окружающей среды радиоактивными материалами, необходимо минимизировать время обнаружения и локализации мест радиоактивного заражения. Существуют способы и приборы для прямых и непрямых измерений ионизирующих излучений (альфа-частиц, бета-электронов, нейтронов и гамма-квантов). Прямые измерения являются более точными и надежными. Но они опасны для здоровья личного состава и могут привести к загрязнению приборов. Кроме того, проведение прямых измерений с использованием приборов радиационной разведки требует больших временных затрат. Пробег высокоэнергетических частиц с энергиями порядка нескольких МэВ в атмосфере примерно равен нескольким сантиметрам для альфа-частиц, нескольким метрам для бета-электронов, нескольким десяткам и сотням метров для нейтронов и гамма-квантов. Таким образом, дистанционно прямыми способами можно обнаружить только высокоэнергетические нейтроны и гамма-кванты. Непрямые способы можно разделить на пассивные и активные. Пассивные способы основаны на эффекте радиолюминесценции воздушной среды вблизи радиоактивных веществ. Фотодетекторы регистрируют избыточное характерное ультрафиолетовое (УФ) излучение молекул азота. В активных способах используются либо лазерно-индуцированная флуоресценция, либо лазерно-индуцированный пробой воздушной среды вблизи радиоактивных источников. При этом лазеры (мазеры) могут работать в различных спектральных диапазонах: от УФ до инфракрасного (ИК) и субтерагерцового. Способы дистанционного обнаружения радиоактивных веществ позволяют многократно сократить время обнаружения наиболее опасных источников радиоактивного заражения на значительных территориях.

Известен пассивный способ дистанционного обнаружения радиоактивных источников по индуцированной УФ радиолюминесценции (US 7317191 B1, "Standoff radiation imaging detector", МПК G01J 1/42, опубл. 08.01.2008) [1]. В этом способе используется телескопическая система Максутова с зеркально-линзовыми оптическими элементами, набор из 6-ти УФ-камер на приборах с зарядовой связью, персональный компьютер. Эксперименты подтвердили возможности дистанционного детектирования радиоактивных источников в условиях слабого ночного фона в зимнее время (лунные блики и рассеянный свет от уличного освещения на заснеженной поверхности). К недостаткам данного способа следует отнести громоздкость оптической системы (122 кг, включая треногу, карданный блок, компьютер, блоки питания), чувствительность к вибрациям, а также сложность оценки массы (активности) источника излучения.

Известен активный способ дистанционного обнаружения радиоактивных источников, основанный на лазерно-индуцированной флуоресценции (US 8890077 B2, "Remote detection of radiation", МПК G01T 1/205, опубл. 18.11.2014) [2]. В этом способе используется лидарная технология. В состав лидара входят импульсный лазер, телескопический приемник, компьютерный блок. Лазерный луч наводится на ионизованную область (плазму) вблизи источника радиации и индуцирует УФ флуоресценцию ионов азота. Отраженный от плазмы луч позволяет оценить концентрацию ионов, которая связана с активностью источника. Данный способ позволяет обнаружить радиоактивные источники на значительных расстояниях (до нескольких км в зависимости от погодных условий). К недостаткам следует отнести сложность юстировки оптической системы, высокое энергопотребление, низкую точность определения активности источников.

Наиболее близким к заявляемому является активный способ дистанционного обнаружения радиоактивных источников, основанный на лазерно-индуцированном пробое воздуха (US 20160377761 A1, "Active remote detection of radioactivity based of electromagnetic signatures", G01V 8/00, опубл. 29.12.2016) [3]. В состав системы входят мощный импульсный фото-ионизирующий лазер (на основе Nd:YAG, длина волны 1,06 мкм, пиковая интенсивность 160 ГВт/см2, длительность импульсов 1 нс), источник зондирующего субтерагерцового излучения (частота 90-110 ГГц), спектрометр для измерения частотной модуляции отраженного субтерагерцового луча. Мощный лазер вызывает лавинный пробой воздуха вблизи радиоактивного источника, субтерагерцовый луч также наводится на область вблизи источника. Спектрометр измеряет частоту отраженного луча, которая модулируется из-за ионизации вблизи источника. Данный способ позволяет обнаружить и оценить массу радиоактивного источника на расстояниях до нескольких сотен метров, если известен его состав (удельная активность). К недостаткам следует отнести зависимость от погодных условий, сложность спектрометрических измерений, высокое энергопотребление, опасная для глаз длина волны лазера (1,06 мкм).

Задачей заявляемого изобретения является разработка безопасного способа дистанционного обнаружения радиоактивных веществ в полевых условиях на основе двухлучевого лазерно-индуцированного пробоя воздуха, позволяющего обеспечить технический результат, заключающийся в снижении энергопотребления и массогабаритных параметров, повышении безопасности, надежности и быстродействия.

Сущность изобретения состоит в разработке безопасного способа дистанционного обнаружения радиоактивных веществ в полевых условиях на основе двухлучевого лазерно-индуцированного пробоя воздуха. Во-первых, в качестве фото-ионизирующего лазера предлагается использовать компактный волоконный эрбиевый лазер на длине волны 1,55 мкм. По сравнению с лазером Nd:YAG на 1,06 мкм его преимуществами являются: компактность и меньшее энергопотребление; безопасная для глаз длина волны; меньшая вероятность мультифотонной ионизации, что повышает надежность измерений из-за снижения вероятности ложного сигнала; возможность использования гибких волоконных волноводов, что приводит к снижению массогабаритных параметров и энергопотребления. Во-вторых, для лавинного пробоя воздуха, а также в качестве зондирующего предлагается использовать мощный импульсный СО2-лазер на длине волны 10,6 мкм. В-третьих, для детектирования лазерного луча (10,6 мкм), отраженного от ионизованной области, предлагается использовать компактный безынерционный ИК фотоприемник на основе эффекта фотонного увлечения с постоянной времени менее 1 нс, не требующий охлаждения, что увеличивает быстродействие способа и также приводит к снижению энергопотребления и массогабаритных параметров. Оба лазера (1,55 мкм, 10,6 мкм), также как и фотоприемник являются коммерческими приборами и доступны в цене. Если сравнивать мощные фокусирующие лазеры, создающие лавинный пробой: Nd:YAG (1,06 мкм) и СО2 (10,6 мкм), то первый имеет преимущество с точки зрения направленности излучения (дифракционной расходимости), в то время как пороговая мощность второго, которая пропорциональна квадрату частоты, на два порядка ниже, благодаря чему значительно снижается энергопотребление.

Способ поясняют следующие графические материалы:

Фиг. 1. Схема двухлучевого лазерного детектирования радионуклидов.

Фиг. 2. Временные зависимости концентрации электронов при разных значениях фактора усиления ионизации αrad (1 - 0 и 2 - 104).

Фиг. 3. Зависимости времени задержки пробоя от фактора усиления ионизации при разных значениях интенсивности фото-ионизирующего лазера (1 - 106, 2 - 105, 3 - 104 Вт/см2).

На фиг. 1 показана схема двухлучевого лазерного детектирования. Радионуклиды 4 излучают альфа-частицы, бета-электроны, нейтроны или гамма-кванты, которые ионизируют окружающий воздух 5, создавая высокоэнергетические электроны, которые в свою очередь через каскадный процесс релаксируют, создавая низкоэнергетические (тепловые) электроны. Последние быстро присоединяются к молекулам кислорода, формируя отрицательные ионы. При среднем земном уровне радиации концентрация свободных электронов значительно меньше концентрации ионов кислорода. Вблизи источников радиации концентрация свободных электронов растет. Потенциал ионизации ионов кислорода (электронное сродство) равен 0,46 эВ, что ниже энергии квантов фото-ионизирующего лазера. Скорость фотоионизации ионов кислорода пропорциональна интенсивности лазерного луча на длине волны 1,55 мкм (то есть при энергии фотонов 0,8 эВ) νphoto [c-1]≈1,4Iphoto [Вт/см2] [4]. Когда включают фото-ионизирующий лазер 2, концентрация электронов растет, пока не достигает нового равновесного значения. Результирующая равновесная электронная плотность зависит от уровня радиации и интенсивности лазера. Для лавинного пробоя используют мощный CO2-лазер 1, который генерирует импульсы интенсивностью до 1010 Вт/см2 и длительностью 10-100 нс. Лавинный пробой происходит, когда интенсивность лазерного луча превышает пороговую интенсивность IBD. В этом случае свободные электроны ускоряются и ионизуют молекулы со скоростью, превышающей скорость присоединения (образования ионов). Пороговую интенсивность лазера оценивают, приравнивая эффективное лазерное электрическое поле (точнее напряженность этого поля) пробивному постоянному полю EBD=35 кВ/см. Интенсивность лазера равна I0=сЕ02/8π, в практических единицах Io [Вт/см2]=1,33×103 Eo2 [В/см] [5]. Эффективное лазерное поле равно Eeff=(1+ω2e)-1/2Е0, где νeenei - частота электронных столкновений. Приравнивая EBD=Eeff, получают пороговую интенсивность IBD≈(с/2π)(ω2e2)EBD2 при условии ω>>νe. Полагая, что частота столкновений определяется в основном столкновениями электронов с нейтральными молекулами νen-1]=10-7NnTe1/2 [эВ], где Nn=2,7×1019 см-3 - число Лошмидта, Те - электронная температура, получают формулу для оценки пороговой интенсивности IBD [Вт/см2]≈1,63×106ω2e2 [5]. В частности, для CO2-лазера (ω=1,8×1014 с-1) IBD [Вт/см2]≈7×109е [эВ]. Для инициирования пробоя часть электронов должна иметь энергию, превышающую потенциал ионизации молекул воздуха (15 эВ для азота, 12 эВ для кислорода). Поскольку это высокоэнергетические электроны хвоста функции распределения, электронная температура примерно равна Те=5 эВ. Тогда пороговая интенсивность CO2-лазера равна 1,4×109 Вт/см2, что согласуется с экспериментальными данными [5]. Чтобы инициировать лавинный пробой хотя бы один свободный электрон должен быть в лазерном объеме с длиной, достаточной для ударной ионизации нейтральной молекулы и создания еще одного электрона, который продолжит процесс. Пробой происходит, когда скорость ударной ионизации начинает превосходить скорость присоединения электронов к молекулам. Эти скорости совпадают при интенсивности IBD=4×109 Вт/см2, что соответствует эффективному электрическому полю Eeff=32 кВ/см. Время, требуемое для пробоя τb, является суммой статистического времени задержки τs и времени задержки формирования τf, то есть τbsf. Статистическое время задержки - это время появления электрона в оптическом объеме, в котором лазерная интенсивность превышает пороговую. Время задержки формирования - это время, за которое электронная плотность достигает критической величины. Его оценивают, предполагая, что электронная плотность растет экспоненциально со скоростью νion≈νcoll-η, то есть Ne(t)≈Ne(0)exp(νiont), где Ne(0) - начальная плотность электронов. Время задержки формирования определяют из равенства Nef)=Ncrit, то есть τf≈(1/νion)ln(Ncrit/Ne(0). Для лазерно-индуцированного пробоя критическая плотность - это плотность электронов, для которой электронная плазменная частота равна лазерной частоте. Когда электронная плотность достигает критической величины, лазерный луч отражается от плазмы. Отраженный луч может наблюдаться вблизи лазера и позволяет измерить общее время задержки пробоя τb. В предлагаемом способе детектирования время задержки формирования является сигнатурой присутствия радионуклидов. Время пробоя определяется параметрами лазерного импульса: пиковой интенсивностью и формой. На фиг. 2 показаны временные зависимости электронной плотности для разных значений фактора усиления ионизации αrad (0 и 104), полученные численными методами. В обоих случаях сначала происходит фотоионизация лазером на длине волны 1,55 мкм, интенсивностью 105 Вт/см2, длительностью импульсов 10 нс. Затем включают мощный СО2-лазер с квадратным профилем и интенсивностью 4×109 Вт/см2. Разница во времени пробоя составляет примерно 2 нс и является измеряемой сигнатурой радиоактивности. Для ее измерения используют компактный безынерционный ИК фотоприемник 3 на основе эффекта фотонного увлечения, работу которого синхронизируют с работой CO2-лазера. Этот эффект обусловлен передачей импульса фотонов свободным электронам или дыркам в легированном полупроводнике. Передача импульса приводит к переносу носителей в направлении распространения света. В результате между контактами на стороне образца, через которую производится засветка, и на противоположной стороне возникает разность потенциалов - э.д.с. фотонного увлечения. Ее величина зависит от подвижности носителей, времени релаксации импульса, интенсивности лазера, коэффициентов поглощения и отражения, частоты света. Например, при интенсивности 105 Вт/см2, подвижности 103 см2/(В×с), коэффициенте поглощения 1 см-1, коэффициенте отражения 0,3 э.д.с. составляет порядка 1 мВ для CO2-лазера [6]. Постоянная времени менее 1 нс (определяется временем релаксации импульса - 1 пс).

На основе измерения разницы времен образования пробоя оценивают фактор усиления ионизации вблизи зондируемого источника и его массу. На фиг. 3 показаны зависимости времени задержки пробоя от фактора усиления ионизации при разных значениях интенсивности фото-ионизирующего лазера (1 - 106, 2 - 105, 3 - 104 Вт/см2). Фактор ионизации пропорционален массе радиоактивного материала М и отношению средней энергии первичных электронов, создаваемых гамма-квантами, <Е> к энергии, требуемой для создания одной пары из вторичного электрона и иона, ΔЕ. Последняя примерно равна 35 эВ, тогда как <Е>=0,44 МэВ. Зависимость плотности гамма-квантов от расстояния R от источника радиации определяется формулой nγ=AMexp(-R/Lγ)/2πR2c [4]. Здесь А - удельная радиоактивность (для Со-60 она равна 1,1×103 Ки/г, 1 Ки=3,7×1010 распадов/с), М - масса, Lγ - пробег гамма-квантов в воздухе. Таким образом, фактор ионизации равен αRMQ≈AM<Ee>exp(-R/Lγ)/2πLγ,aΔER2. Q - скорость ионизации, обусловленной фоновым излучением на уровне моря, примерно равна 20 пар/см3с. Например, на расстоянии 4 м от источника, содержащего 10 мг Со-60, фактор усиления ионизации равен αRM=2,2×104. Тогда минимальную детектируемую массу оцениваем по формуле М(г)≥4πLγ,aR2ΔEνiexp(R/Lγ)/AVτ<E>νi,eff. V - объем плазмы, τ - длительность импульса. Следует отметить различие между пробегом гамма-квантов в воздухе, определяемым общим сечением взаимодействия σТ вследствие рассеяния Комптона, Lγ=1/naσТ, от пробега, определяемого средним сечением поглощения σа, ответственного за генерацию свободных электронов, Lγ,a=1/naσа. Для гамма-квантов с энергией 1 МэВ, эти расстояния равны 130 и 280 м, соответственно.

Оценим детектируемую массу радиоактивного источника Со60 при характерных параметрах: объем плазмы 2 см3, длительность импульса 100 нс, отношение частот ионизации 0,82, энергия гамма-кванта 1 МэВ. Получаем, что на расстоянии 20 м можно обнаружить 2 г радиоактивного вещества. Если же источник находится в свинцовом контейнере с пропусканием 1%, минимальная детектируемая масса равна 200 г.

Техническим результатом изобретения является снижение энергопотребления и массогабаритных параметров, повышение безопасности, надежности и быстродействия благодаря использованию компактного волоконного эрбиевого лазера, работающего на безопасной для глаз длине волны, а также компактного безынерционного ИК фотоприемника на основе эффекта фотонного увлечения.

Решаемая техническая проблема - оперативное и безопасное дистанционное обнаружение радиоактивных веществ в полевых условиях. Техническая реализация возможна благодаря использованию коммерческих лазеров и ИК фотоприемника.

Технический результат достигается при обеспечении совокупности всех существенных признаков изобретения.

Список литературы

1) US 7317191 B1, "Standoff radiation imaging detector", МПК G01J 1/42, опубл. 08.01.2008.

2) US 8890077 B2, "Remote detection of radiation", МПК G01T 1/205, опубл. 18.11.2014.

3) US 20160377761 A1, "Active remote detection of radioactivity based of electromagnetic signatures", G01V 8/00, опубл. 29.12.2016.

4) P. Sprangle, et al, Active Remote Detection of Radioactivity Based on Electromagnetic Signatures, Physics of Plasmas, 21, 013103, 2014.

5) J. Isaacs, C. Miao, P. Sprangle, Remote monostatic detection of radioactive material by laser-induced breakdown, Physics of Plasmas 23, 033507, 2016.

6) A.H. Пихтин, «Физические основы квантовой электроники и оптоэлектроники», М., «Высшая школа», 1983.

Способ дистанционного обнаружения радиоактивных веществ в полевых условиях на основе двухлучевого лазерно-индуцированного пробоя воздуха, включающий облучение обследуемой местности двумя лазерами, детектирование отраженного от ионизованной области сигнала, отличающийся тем, что в качестве первого фото-ионизирующего лазера используют компактный волоконный эрбиевый лазер, в качестве второго зондирующего, мощного фокусирующего лазера для лавинного пробоя воздуха используют импульсный СО2-лазер, для детектирования лазерного луча, отраженного от ионизованной области, образующейся вблизи радиоактивных веществ, используют компактный безынерционный инфракрасный фотоприемник на основе эффекта фотонного увлечения с постоянной времени менее 1 нс, при этом с помощью отраженного лазерного луча измеряют время задержки пробоя воздуха, которое зависит от уровня радиации.



 

Похожие патенты:

Группа изобретений относится к контейнеру дозиметра. Контейнер дозиметра содержит вмещающий участок для размещения измерительного устройства для измерения дозы заранее заданного излучения, кроме нейтронного излучения; и экранирующий участок, окружающий вмещающий участок и включающий в себя по меньшей мере спеченное тело с LiF, причем спеченное тело с LiF пропускает заранее заданное излучение, которое необходимо измерить измерительным устройством для измерения излучения, но блокирует нейтронное излучение, причем спеченное тело с LiF является спеченным телом с 6LiF, причем спеченное тело с 6LiF включает в себя 6LiF и имеет относительную плотность от 83% или более до 90% или менее, с уменьшенным возникновением трещин и/или блистеров на внешней поверхности.

Группа изобретений относится к способу измерения дозы посредством детектора излучения, в частности детектора рентгеновского излучения или гамма-излучения. Способ измерения поглощенной дозы заключается в том, что выбирают диапазон энергий и тип дозы Н, используют детектор излучения заданного типа, устанавливают измеренные детектором спектры для различного излучения заданного типа, энергии которого находятся в выбранном диапазоне энергий и соответствующие дозы известны, и устанавливают на основе этих спектров весовую функцию, которая определяет соответствие между средним приращением дозы и средней энергией, поглощенной детектором.

Изобретение относится к датчикам и устройствам для определения ионизирующих излучений и/или ионизирующих частиц. Изобретение представляет собой датчик ионизирующего излучения и/или ионизирующих частиц или устройство с таким датчиком, включающим в себя: первый электрод; два вторых электрода, размещенные около первого электрода; и вычитающий модуль, выполненный с возможностью получения и вывода сигнала, соответствующего разности электрических потенциалов и/или токов вторых электродов.

Группа изобретений относится к области измерительной техники, а именно к радиометрии фотонов, и может быть использована при обнаружении ядерных и радиоактивных материалов на контрольно-пропускных пунктах предприятий, где используются, хранятся или (и) перерабатываются радиоактивные нуклиды.

Группа изобретений относится к области измерительной техники, а именно к радиометрии фотонов, и может быть использована при обнаружении ядерных и радиоактивных материалов на контрольно-пропускных пунктах предприятий, где используются, хранятся или (и) перерабатываются радиоактивные нуклиды.
Изобретение относится к области дозиметрии. Способ индивидуального дозиметрического контроля внутреннего облучения профессиональных работников на основе Байесовского подхода, который содержит: этап из серии индивидуальных измерений активности радионуклидов в биологических объектах; этап получения информации о пути и скорости поступления радионуклида в организм работника; этап определения физико-химических свойств радионуклида для периодов времени контроля с использованием априорных распределений параметров периода контроля; этап использования биокинетических моделей поведения радионуклида в организме условного работника в зависимости от физико-химических свойств, связанных с измеряемыми биологическими объектами; этап использования методики выполнения расчетов в компьютерной программе, ее реализующей.

Изобретение относится к области биосовместимых эпр датчиков дозиметра накопленной дозы ионизирующих излучений (ИИ). Материал датчика для эпр дозиметрии ионизирующих излучений на основе зубной эмали животного, отличающийся тем, что содержит пробу эмали зуба свиньи и дополнительно связующее и парамагнитное вещества при следующих количественных соотношениях, мас.%: проба зубной эмали свиньи 80-87 связующее вещество 12,9-19,8 парамагнитное вещество 0,1-0,2, при этом в качестве пробы зубной эмали свиньи используют порошок с размерами крупинок от 0,1 мм до 0,3 мм.

Изобретение относится к области ядерного приборостроения и может быть использовано при создании измерителей мощности дозы гамма-излучения ядерной энергетической установки, размещаемой на космическом аппарате.

Использование: для проверки и градуировки радиометров и дозиметров при их массовом производстве. Сущность заключается в том, что устройство для градуировки и поверки дозиметров состоит из коромысла, стойки, на которой крепится заслонка, стойка опирается на конец коромысла, уравновешенного грузом, и шарнирно соединена со штангой, которая другим концом также шарнирно соединена с корпусом свинцового контейнера под определенным углом, обеспечивающим плотное примыкание заслонки к поверхности контейнера.

Изобретение относится к измерительной технике, а именно к дозиметрам и радиометрам, и может быть использовано в схемах и устройствах измерения интенсивности электромагнитных и ионизирующих излучений и/или индикации опасного уровня радиационного фона окружающей среды, а также накопленных уровней радиации, включая альфа, бета излучение, протоны, нейтроны, гамма и рентген диапазоны.

Способ может использоваться для контроля микронеровностей поверхностей, полученных в результате воздействия машиностроительных технологических операций. В способе исследуемую поверхность очищают, наносят на нее жидкость в виде капли фиксированного объема, регистрируют момент окончания растекания капли жидкости по исследуемой поверхности, определяют периметр и площадь растекшейся капли, затем на эту каплю наносят каплю той же жидкости объемом, равным объему первой капли, регистрируют момент окончания растекания капли, образованной после слияния двух капель, определяют периметр и площадь двух растекшихся капель после их слияния; определяют фрактальную размерность D исследуемой шероховатой поверхности: D=2⋅loga(Gдлина 1/Gдлина 2), здесь а=(Gплощадь 1/Gплощадь 2), где Gдлина 1 - периметр первой растекшейся капли; Gдлина 2 - периметр капли, образованной в результате слияния двух капель одной и той же жидкости; Gплощадь 1 - площадь первой растекшейся капли; Gплощадь 2 - площадь капли, образованной в результате слияния двух капель одной и той же жидкости.

Изобретение относится к области измерительной техники и касается инфракрасного оптического газоанализатора. Газоанализатор включает в себя корпус, кювету, два источника инфракрасного излучения, усилитель с коммутатором, микроконтроллер, коммутаторы питания источников инфракрасного излучения, ограничитель тока источников излучения и датчик инфракрасного излучения.

Группа изобретений относится к контролю газов оптическими средствами. Система и способ, реализуемый системой, контроля газа для определения как минимум одной характеристики целевого газа включает как минимум один источник света, отрегулированный для излучения света в диапазоне длин волн, при котором целевой газ обладает как минимум одной линией поглощения, дополнительно включает в себя ретроотражатель и блок управления.

Изобретение относится к области оптических сенсоров и может быть использовано для сверхчувствительного анализа молекулярного строения вещества в разных областях.

Изобретение относится к области контроля технологических процессов и касается ИК-спектроскопического способа контроля качества прекурсоров для ориентационного вытягивания пленочных нитей из сверхвысокомолекулярного полиэтилена.

Изобретение относится к клинической иммунологии и гемостазиологии и может быть использовано для оценки степени внутрисосудистого свертывания крови по функциональной активности тромбина, связанного с циркулирующими фибрин-мономерными комплексами, в тесте активации комплемента.

Изобретение относится к научно-техническим разработкам в области методик и устройств, позволяющих определять дефекты в оптических материалах, и позволяет выделять поверхностные дефекты.

Изобретение относится к системам, устройствам и способам наблюдения, тестирования и/или анализа биологических проб. Инструмент для биологического анализа содержит базу, источник возбуждения, оптический датчик, оптическую систему возбуждения и оптическую систему эмиссии.

Изобретение относится к способам контроля нарушения целостности берегозащитных сооружений, в частности волноотбойных стен, состоящих по меньшей мере из одного или нескольких массивных блоков, в частности железобетонных, а также блочных фундаментов инженерных сооружений с помощью волоконно-оптической контрольно-измерительной аппаратуры и предназначено для своевременного выявления деформации конструкций и предупреждения их полного разрушения.

Изобретение относится к многоканальному капиллярному генетическому анализатору, содержащему заполненные разделяющим полимером капилляры, к концам которых приложено высокое напряжение, устройство когерентного излучения, оптическую систему, блок спектрального анализа, блок регистрации флуоресцентного сигнала и компьютер, отличающемуся тем, что он снабжен базой данных, блоком оптимизации, блоком выравнивания и блоком определения погрешностей, при этом вход базы данных связан с выходом блока регистрации флуоресцентного сигнала, база данных соединена двухсторонней связью с блоком оптимизации, блоком выравнивания и блоком определения погрешностей, а выходы базы данных соединены с входами компьютера.

Изобретение относится к аналитической химии, в частности к способам и устройствам определения содержания металлов в жидких пробах атомно-эмиссионной спектроскопией, может быть использовано для ранней диагностики некоторых заболеваний и коррекции лечебно-восстановительных процессов в арсенале клинических лабораторий.

Изобретение относится к области измерения ионизирующих излучений и касается способа дистанционного обнаружения радиоактивных веществ в полевых условиях на основе двухлучевого лазерно-индуцированного пробоя воздуха. Способ включает в себя облучение обследуемой местности двумя лазерами, детектирование отраженного от ионизованной области сигнала. В качестве фото-ионизирующего лазера используют компактный волоконный эрбиевый лазер. В качестве зондирующего, мощного фокусирующего лазера для лавинного пробоя воздуха используют импульсный СО2 – лазер. Для детектирования лазерного луча, отраженного от ионизованной области, образующейся вблизи радиоактивных веществ, используют компактный безынерционный инфракрасный фотоприемник на основе эффекта фотонного увлечения с постоянной времени менее 1 нс. С помощью отраженного лазерного луча измеряют время задержки пробоя воздуха, которое зависит от уровня радиации. Технический результат заключается в снижении энергопотребления и массогабаритных параметров оборудования, повышении безопасности, надежности и быстродействия дистанционного зондирования. 3 ил.

Наверх