Способ определения интегральной излучательной способности материалов
Союз Соввтских
Социалистических
Рвслублик
ОП ИКАНИЕ
ИЗОБРЕТЕН ИЯ
К АВТОРСКОМУ СВИДЮТЕЛЬСТВУ (6!) Дополнительное к авт. свил-ву (22) Заявлено 19.01.77 (21) 2443643/18-25 с присоединением заявки № (23) Приоритет(43) Опубликовано 05 11 78 Бюллетень ¹41
{45) Дата опубликования описаниа17.11.78 " 631788
Т Ь >ÈEÐTÎl г (5l) М. Кл. (01 У 5/12
Гасударственный комитет
Саввтв Министров СИР оо делам нзооретений н открытий (53) УД)< 541.544 (088.8) (72) Автор изобретения
В. Я. Черепанов (71) Заявитель (54) СПОСОБ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ИНТЕГРАЛЪНОЙ
ИЗЛУЧАТЕЛЪНОЙ СПОСОБНОСТИ МАТЕРИАЛОВ е =чч/о.зт, Изобретение относится к способам определения теплофиэических свойств, например интегральной излучагельной способности материалов.
Известен способ калориметрического определения интегральной нзлучагельной 5 способности, основанный на измерении мощности, подводимой к образцу tlj . При этом необходимо измерить истинную температуру излучающей поверхности, что очень сложно, поэтому погрешность опре- f0 деления нзлучательной способности, особенно при высоких температурах, велика.
Известен способ определения ингегралт ной излучагельной способности материалов, основанный на измерении мощности, подво-т5 димой к излучающему образцу, окруженному экраном $2) .
Полная излучательная способность бо накаливаемой током нити определяется по выделяемой в -образце постоянной мощнос- 20 тн Щ при постоянной температуре образца
Т :
2 где G — постоянная Стефана Больцм&на;
- площадь поверхности кзпучення.
Мощность Ф/ определяется по напряжению на центральной части образца н по току, текущему через образец. Истинная температура образца, входящая в расчет ную формулу в четвертой степени, определяется косвенно по сопротивлению илн по монохромагнческой яркости образца. Следовательно, по зешносгь измерения излучагельной способности зависит or точности измерения других величнн н поэтому может быть эначнтельной.
Целью изобретения является повышение точности определения.
Поставленная цель достигается тем, что создают колебания мощности, подводимой к образцу, противофазные колебаниям температуры экрана, подбирают амплитуду колебаний мощности, при которой амплитуда колебаний температуры образца равна нулю, н определяют интегральную нзлучательную способность образца
Е
- аавт,в, 631788 где Р— амплитуда колебаний мощности, подводимой к образцу; б — постоянная Стефана-Больцмана;
6 — площадь поверхности излучения;
7 — средняя температура экрана;
9 - амплитуда колеб4ний темпераэ туры экрана.
На чертеже приведена функциональная схема одного из устройств, реализующих предлагаемый способ.
В вакуумной камере 1 помещены нроволочный образец 2 с потенциальными выводами 3 и подогреваемый цилиндрический экран 4 с термопарой 5. Тепловой режим образца создается схемой, содержащей звуковой генератор 6, модуляторы 7 и
7g, усилители 8 и 9 мощности, источники 10, 11 постоянного тока. Измерительная схема содержит потенциометр 12 с самопишущим прибором 13, фильтр 14 низких частот, милливольтметр 15, образцовый резистор 16, переключатели 17 и
18.
Низкочастотное напряжение or генератора 6 модулируется по амплитуде модулятором 7 и поступает на вход усилителя 8. Усиленное напряжение подается на образец, в результате чего в нем выделяется мо|цность
ЗО 0=A + РSin iQ — частота модуляции. Экран подогревается аналогичным образом. С помощью модулятора 7> и усилителя 9 в экране создаются периодические колебания температуры около среднего значения с той же частотой модуляции: Т =Т & Ь.1п(ю :+ p ),. где р-сдвигд фаз. Модуляторы 7 и 7 выполнены таким образом, что между колебаниями мощнооти в образце и колебаниями температуры экрана можно устанавливать необходимый сдвиг фаз Р. Средние температуры образца и экрана задаются с помощью источников 10, 11 постоянного тока. Колебания температуры экрана и его средняя температура определяются по термоэдс термопары 5 с помощью потенцио- . метра 12. Колебания термоэдс записываются на приборе 13. Средняя температура образца и амплитуда ее колебаний. on55 ределяются потенциометрически пэ сопротивлению образца. Нля этого использует ся схема измерения термоэдс термопары с фильтром 14 низких частот (при сост ветствующем положении переключателя 18). Амплитуда колебаний мощности, подводимой к образцу, определяется милливольтметром 15, измеряющим напряжение на потенциальных выводах 3 и на образцовом резисторе 1 6. Регулируя модуляторы 7 и 7, получают противофазные колебания температуры экрана и мощности, подводимой к образцу, Б этом случаеТэ=Тч+ &эЫИ О Ж }, и уравнение теплового баланса для колебаний температуры образца имеет вид с3& +Ко, =p вал Ю Г- К & вцч(ыЛ; 7ф(2) где И вЂ” тепло емко с ть о бр азца; K К вЂ” производные взаимной теплооз отдачи образца и экрана по температуре. Из решения уравнения (2) получают выражение для амплитуды колебаний температуры образца: Кэ з (3) Амплитуда колебаний .& обращается в нуль, если выполняется равенство (4 ) В случае теплообмена излучением Кэ=-4ЬОО Т э где Ед — приведенный коэффициент черноты излучения системы образец — экоан, практически рав ный интегральной излучательной способности образца, если его диаметр и излучательная способность много меньше диаметра и излучательной способности экрана. С y"" åòoì этого, из равенства (4) получают формулу длч вычисления интегральной иэлучательной способности образца: Р о 4 -)-3 В полученную расчетную формулу не входят значения температуры образца и амплитуды ее колебаний. Ориентировочное значение температуры, необходимое для отнесения измеренной степени черноты образца к его температуре, может быть найдено, например, по зависимости сопротивления образца от его температуры. Средняя температура экрана может быть сделана значительно меньше средней температуры образца и поэтому величины Т, 6, входящие в уравнение (5}, могут быть определены с большой точностью. 631 88 Составитель В. Воробьев Редактор Т. Орловская Техред Н, Андрейчук Корректор Н. Ковалева Заказ 6330f41 Тираж 789 Подписное БНИИПИ Государственного комитета Совета Министров СССР по делам изобретений и открытий 113035, Москва, Ж-35, Раушская наб., д. 4/5 Филиал ППП "Патент, г. Ужгород, ул. Проектная, 4 Таким образом, для определения иэлучательной способности предлагаемым способом не требуется точного знания истинной температуры образца. Это псвышает точность измерения Я@ образца, особенно в 5 области высоких температур, где измерение истинной температуры связано с большими погрешностями. Важным преимуществом предлагаемого способа является воэможность проводить сравнительные изме- 0 рения излучательной способности различных материалов, гак как величина Т 9 йФ Я может быть сделана постоянной в опытах с различными образцами. Формула изобретения Способ определения интегральной излучательной способности материалов, осно: ванный на измерении мощности, подводимой к излучающему образцу, окруженному экраном, отличающийся тем, что, с целью повьццения точности опреде<@ ления, создают колебания мощности, пойводимо% к образцу, прогивофазные колебаниямм темпера гуры экрана, подбирают амплитуду колебаний мощности, при которой амплитуда колебаний температуры образца равна нулю и определяют излучательную способность образца по формуле: Р о yggys э где P — амплитуда колебаний мощности, подводимой к образцу; б - постоянная Стефана-Больцмана; 5 — площадь поверхности излучения; T — средняя температура экрана; & — амплитуда колебаний темперагу3 ры экрана. Источники информации, принятые во внимание при экспертизе: g. ДЫе R.Ç. and other s. Journo(, of АррС.Paws. 31, 4382,496О. 2.%си.Мщд А.c- Temper «re йь мж&Оы аГйй and controй in science cwind Жс3овЬ-w. vol-4, ИФ1, N Y, 4 94 4